348 BÄCKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



«Sj , Äo betecknas med r , r' . h' skall vara S^'.s hastighet vid 

 en motsvarande tidpunkt t^ . {.i^ , (,l^ äro lika med 



1 cos hr 1 cos h'r' 



a a 



om äfven m^ , 7n^ hänföra sig till Iq , t^ resp. Jfr n:o 18 och 

 början af n:o 21. — Termerna 



1 ; '^i , 1 jA ,,, 



- — ^ h-T; COS r/i, — ^ Il -77, cos r Ii 



i hastighetsfunktionen (se inledn.) äro försummade, emedan de 

 ej inverka på medelvärdet för den kraft, hvarmed »Sj verkar på 

 S^ under en dess period o. Till uttrycket för X-komponenten 

 af ifrågavarande kraft kommer från dem en term 



o 

 (se sid. 5), som derför blir noll att V^ och ii ha samma värden 

 vid början och vid slutet af ifrågastående tidsförlopp ö. 



Vi beräkna, såsom i n:o 14, X-komponenten af tryck- 

 krafterna på So . Först anmärka vi, att en våg från S^ med 

 bredden b behöfver en tid dt' : 



dt' 



a — Il cos A'i?j2 

 för att passera öfver Sj :s medelpunkt, när h' är dess hastighet. 



Vidare sätta vi 



d(D 



när vi med förstå hastighetsfunktionen och låta difFerentia- 

 tionen beträifa såväl centra för r , r som t explicite. Den 

 rörelsemängd, som S.j, får utåt X- axeln under tiden från e^ till Cj, 

 blir 



— \dt\pr'- cos r'Xdiü . 



