10 BÄCKLUND, THEORIEN FÖR DE ELEKTRISKA STRÖMMARNE. 



allteftersom den våg, den utskickar till punkten aS 2 utanför L, 

 härrör från partikelns hastigare volurnökning eller volumminsk- 

 ning. Med ds har betecknats afståndet mellan två konsekutiva 

 S x i L:s längdaxel. Äfven har jag antagit kontakt från och 

 till mellan partiklarna i L och om det först är vid kontakten 

 som h ändras, så kan man skrifva ds = 2Ii 6 och bekommer då 



af (4): 



V27T(VC^m = 2iaß , 



eller, om vi ha u punkter S 1 i tvärsnittet af L: 



2iaß 

 m = — = . 

 n\'2nQ^ 



Enligt (3) blir dä energien af de vågor, som under tiden 2ß 

 utsändas från ett stycke af X med v kulor S l längs trådens 

 längdaxel, lika med 

 (5) 2UH , 



om 



2n i a v 



xQoVQo ** 



4. För att kulorna S skola fortfara med samma rörelse, 

 måste de alltså h varje tid 2ß absorbera af de förtunnade och 

 förtätade vågorna inom L en energi 2U-6, som de sedan skola 

 öfverföra till det yttre mediet, nämligen till den vågrörelse, 

 hvilken, så som förut beskrifvits, de alstra omkring sig. De 

 enkla vågorna inom L behöfva således nu h varje tid 2d delvis 

 förnyas, nämligen hvarje vågskara förnyas under denna tid med 

 energien Xi-d. 



5. Ha vi två trådar L Y och L 2 , af hvilka den första är 

 stilla och liksom den nyss betraktade tråden L genom fares af 

 en ström, — kunna vi säga, — med intensiteten i, deremot den 

 andra tråden, .L 2 , från början är utan strömning och rör sig 

 från eller mot L x , från ett hviloläge till ett annat, så induceras 

 af rörelsen strömning i Z 2 , enligt hvad i Öfvers. Febr. 1888 

 sid. 110 n:o 55 visats. Dock antogs i n:o 55, att L 2 genom- 

 farits förut af förtunnade och förtätade vågor i båda riktningar 



