18 BÄCKLUND, THEORIEN FÖR DE ELEKTRISKA STRÖMMARNE. 



föreliggande kroppens inre, så som för jemvigt fordras, ett och 

 samma värde, nämligen noll. Kroppen blir tillnärmelsevis lik- 

 formigt magnetiserad. Dess magnetiska moment blir: 



och dess magnetiska axel får den mot J motsatta riktningen. 



12. Antag åter, att den kropp, som föreligger, har en kärna 

 med ett hölje af närmast samma karakter som kroppen i n:o 

 10; antag, att kärnan liksom äfven det öfriga af kroppen utan- 

 för höljet är så beskaffad som sferen i föreg. n:o och antag slut- 

 ligen, att såväl den nu föreliggande kroppens yta är en sfer 

 som att kärnan och höljet äro sferiska och till och med kon- 

 centriska med ytan. Då kunna vi af det nyss utvecklade förstå, 

 att, i fall höljets bredd är en i förhållande till radien för krop- 

 pens kärna liten storhet, det magnetiska sluttillstånd, som af 

 den alltjemt antagna yttre och mycket långt bort belägna oval- 

 strömmen åstadkommes hos kroppen, är tillnärmelsevis bestämdt 

 af tre enkla magnetiska lager, af hvilka lagret (8) är det första,. 

 det andra ett lager med yttätheten: 



/fU 3 M T L a" \ 



(9) + 4^ C0S rJ ( 1 + 5 ^ C ° S rJ ) ' 



liggande på kärnans höljes större yta, hvilkens radie jag be- 

 tecknar med a" och det tredje lagret ett på kärnans yta, hvil- 

 kens radie jag vill kalla för a", med yttätheten: 



/im 3 M J. -a'" \ 



(10) — i tj cos rJ 1 + 5 — cos rJ . 



v ' ånJ 3 \ J I 



Tillnärmelsevis blifva både kärnan och det sferiska lagret utan- 

 för kärnans hölje likformigt magnetiska; i kärnan är magnetis- 

 men i jemvigt; inom lagret utanför höljet är åter icke fullkomlig 

 jemvigt, ty en magnetisk partikel der afficieras af höljet såsom 

 om det vore magnetiskt med ett moment: 



M 



Z3 K 3 -«'" 3 )> 



