Funkenpotential. 61 
Wie schon erwähnt wurde,?) lassen sich die Zahlen der Ta- 
belle III für die praktische Messung der Röntgenstrahlen- Energie 
mit Erfolg benützen, indem ich nachweisen konnte, dass 1. die 
Härte der Röntgenstrahlen der EMK der gedämpften Welle direkt 
proportional ist, und 2. die photochemische Reaktion der Röntgen- 
strahlen von gleicher spezifischer Härte proportional ist — HJt, 
wo H die an der Messspule ermittelte Teilspannung (die der Be- 
quemlichkeit halber statt der EMRK, die sich aus der Multiplika- 
tion von H mit einer Konstanten ergibt, eingesetzt wird), J die 
Ablesung am Milliamperemeter und t die Expositionszeit bedeuten. 
Der sich in den Sekundärwindungen ergebende Spannungsverlust 
müsste streng genommen hierbei in Berücksichtigung gezogen werden. 
Die Vernachlässigung desselben scheint aber für die praktischen Mes- 
sungen nicht von Belang zu sein; bei Spulen, die, wie die von mir 
hergestellten, einen verhältnismässig kleinen Ohm schen Widerstand, 
und infolge der sorgfältig durchgeführten Spiralstaffelwicklung 
eine geringe Selbstinduktion in der Sekundärspule haben. Damit 
ist der praktische Wert für die Kenntnis der EMK der gedämpf- 
ten Welle nachgewiesen. 
Die Zahlen der Tabelle I und II geben uns auch ein Bild über 
die Grösse der für die Ionisation verbrauchten Energie in bezug 
auf die verbrauchte Gesamtenergie bei Funkenentladungen. Nach 
Tabelle I hatte bei 2,9 Amp. Magnetisierungsstrom das Milliam- 
peremeter noch nicht ausgeschlagen, und bei 3,1 Amp. zeigte das 
letztere 0,2 Milliampere. Vorausgesetzt, dass die für die Ionisa- 
tion verbrauchte Energie auch während der Funkenentladung gleich 
gross bleibt, zu welcher Annahme man nach den früher bespro- 
chenen Erscheinungen, wonach die Oberschwingungen auch beim Fun- 
kenübergang bestehen bleiben, berechtigt ist, wurden von der Ge- 
samtenergie 93,50/, durch die Ionisationsarbeit verzehrt, während 
nur 6,5°/, für elektrische Energie verbleiben. Ein ähnliches Bild 
geben die Zahlen der Tabelle II. Bei 3,8 Amp. Magnetisierungs- 
strom werden 90°/, von der Ionisationsarbeit verbraucht. Mit 
wachsender Intensität im Funken wird das Verhältnis günstiger. 
So z.B. beträgt nach der gleichen Tabelle bei einem Magnetisie- 
rungsstrom von 9,5 Amp. die für die [onisation verbrauchte Energie 
nur noch 36 °/, der gesamten verbrauchten Energie. Diese, für den 
Widerstand gleichwertig einer atmosphärischen Luftstrecke von 
25 cm Länge sich ergebenden Zahlen ändern sich mit dem Wider- 
stand derart, dass mit wachsendem Widerstand die für lonisation 
verbrauchte Energie grösser wird. Würde eine Röntgenröhre in 
9) Vergl. Literaturangabe 5. 
