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 ment ne serait possible que grâce anx facultés de notre organe auditif. 



Dans un article sur les téléphones, publié il y a quelques mois, ne 

 connaissant encore l'appareil de M. Bell que par quelques notices des 

 journaux, j'ai accepté comme plus probable la première supposition. 

 L'étude de l'appareil lui-même et de sa manière de fonctionner indi- 

 que, au contraire, que c'est la seconde supposition qui est la vraie, 

 c'est-à-dire que le second disque ne transmet pas d'abord exactement 

 les vibrations du premier, et que ce n'est que grâce à la faculté susdite 

 de notre oreille que nous arrivons à débrouiller dans les vibrations du 

 second disque les éléments constitutifs de la voix. 



Supposons, par exemple, qu'un ton simple soit émis près du pre- 

 mier disque, ce disque, (dont ces oscillations propres sont presque nul- 

 les, grâce à sa manière de fixation et au voisinage de l'aimant) exécu- 

 tera des vibrations dont le nombre dans une seconde serait déterminé 

 par la hauteur du ton. La courbe sinusoïde, qui exprime l'onde aé- 

 rienne, indiquerait en même temps le caractère exact de ces vibrations; 

 il n'y aurait que l'amplitude de l'onde qui serait diminuée. 



Les vibrations da second disque ne dépendraient que des courants 

 induits dans la première bobine. La question qui se pose se réduit 

 donc à déterminer les rapports qui existent, dans le téléphone, entre 

 les moments d'apparition et la disparition des courants dans cette 

 bobine et les vibrations du premier discjue ; c'est-à-dire on n'aurait 

 qu'à étudier les rapports de la courbe qui représente les courants in- 

 duits et la courbe primitive des vibrations du disque. Comme l'a dé- 

 montré M. Du Bois-Reymond (de Berlin), la première de ces courbes 

 indiquerait sur la seconde un retard d'un quart de la durée de l'oscil- 

 lation ; c'est-à-dire que chaque oscillation du premier disque se trans- 

 mettrait par le courant électrique avec un retard d'un quart de sa du- 

 rée. La courbe sinusoïde de l'onde aérienne s'exprime par la formule 

 X = A. sin (2 Tc nt), ou X est l'ordinate de la courbe à un moment 

 donné i, A l'amplitude et n le nombre des oscillations dans une se- 

 conde ; la durée de l'oscillation serait donc 1/n. 



La courbe de la vibration du j^remier disque ne différerait de la pre- 

 mière que par l'amplitude ; elle se laisse donc exprimer parX, = A,sin 

 (2 n nt). Comme la courbe des courants induits ne dépend dans ces 

 circonstances que de la vitesse des vibrations du disque, on n'a besoin 

 pour la construire que de différencier la dernière formule par rapport 

 au temps; on obtient dans ce cas : dx, :^ 2 u n A, Cos (2 t: nt) dt ou 



^ r= 2 TT n A, cos (2 ti nt). 



Cette dernière formule exprimela courbe de la vitesse des vibrations 

 du premier disque ; l'intensité des courante dans les deux bobines, 



