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Th. Niethammer. 



-f- [ßo] (»o - «w) • t 



(34) 



Der Massenüberschuss unterhalb des Meeres ist durch die Be- 

 dingung bestimmt : 



|{(R- t) 3 - (R-T ) 3 ) • 6> = R 2 (6> - © w ) ■ t 



Setzt man : ~q n^ = ^o (^5) 



- -R-T 



so wird : & = -^r, (® - <9 W ) (d) 



Bezeichnen wir mit a den Wert des Integrals in (21) zwischen 

 den Grenzen (R — T ) und (R — t) für r' = R, so ist die Vertikalkom- 

 ponenfce der Anziehung des Massenüberschusses im einzelnen Zonen- 

 sektor gleich 



^ [af- ■ S (36) 



Statt« dürfen wir hierin a d. i. der Wert des Integrales zwischen 

 den Grenzen (R — T ) und R einführen, wenn man sich die im Raum 

 zwischen dem Meeresboden und Meeresniveau zugefügte Masse wieder 

 weggenommen denkt. Die Wirkung dieser zugefügten Masse können 

 wir kompensieren durch eine aufs Meeresniveau kondensierte Flächen- 

 schicht von der Dichte — @t. Statt (36) erhält man dann 



2rck 2 r -,% ß. 27ik 2 ro -Vi r, 

 n ^ il ^ 



(37) 



Führt man für (9 den durch die Gleichung (d) bestimmten Wert 

 ein, so erhält man aus der Summe der Ausdrücke (34) und (37) für 

 die Vertikalkomponente der Resultante aus der Wirkung des Massen- 

 defektes im Meere und des Massenüberschusses unterhalb : 



2nk' 



T'" 



Tö' + t 

 T"' 



ßo 



(% - *w) t 



(38) 



"*i 



Dieser Ausdruck wird für ^ = 0° als untere und ip 2 = 180° a ^ s 

 obere Grenze nicht streng gleich Null, wie es unter den gemachten 

 Voraussetzungen für die isostatische Reduktion Ag- X einer vollen 

 Kugelschale der Fall sein sollte, weil die Wirkung der im Meeres- 

 raumo zugefügten Massen und diejenige der aufs Meeresniveau kon- 



