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einerlei Vorzeichens, d. h. solche Moleküle von der trägen Masse m 2 , 

 die entweder ^-positive oder negative Elektronenladungen e besitzen. 

 Es soll v als für alle Ionen wirklich konstant zu betrachten und ins- 

 besondere bei negativen Ionen der Fall ausgeschlossen sein, dass die 

 v- Elektronenladungen zeitweilig frei, also von der Masse m 2 getrennt 

 existenzfähig sind. Bei den positiven Ionen ist erfahrungsgemäss 

 eine derartige Einschränkung überflüssig, da bisher keinerlei Anhalts- 

 punkte für die Isolierbarkeit sogenannter positiver Elektrizität von 

 träger Materie möglich gewesen ist. 



Unter Zugrundelegung eines rechtwinkligen Bezugssystems 

 sollen bedeuten : 



q v 2 die räumliche Massendichte, u lt 2 v 1} 2 *#i, 2 die Komponenten 

 des Geschwindigkeitsvektors V ± , 2 der geordneten Gesamtbewegung, 

 £i>2 Vn 2 fus die Geschwindigkeitskomponenten der Wärniebewegung, 



pxx ± , 2 pyy 1} 2 pzz^ 2j pzy V2 = pyz ± , 2 pxz^ 2 = pzx^ 2 pyx^ 2 = pxy lJ2 



die Komponenten des Partialdruck-Tensors, 



/i>2 ' ^i?2 ' ^D2 " ^£i>2 die Anzahl der dem Geschwindigkeitselement 



d£, x , 2 • df]^ 2 • dÇ ± , 2 angehörenden Geschwindigkeitspunkte in der 



Volumeneinheit. 



Die Indices 1 und 2 sollen sich beziehungsweise auf die neutralen 

 oder geladenen Moleküle beziehen. 6 ) 



Zunächst gilt allgemein die Kontinuitätsbedingung : 



^ffi> 2 

 dt 



+ dw{q 1:2 ■ Fi, 2 ) = (1) 



Die ^-Komponente des in der Volumeneinheit enthaltenen Ge- 

 samtimpulses ist definiert durch : 



-|-co 



W l> 2 J lli 2 dTJ-L, 2 ClÇ±i 2 bl> 2 ^bl? 2 " {?1> 2 M l> 2 (~ 



-oo 



"Wenn die mittlere, auf die Volumeneinheit wirkende äussere Kraft 

 durch K 1} 2 bezeichnet wird, so ist in bekannter Weise die zeitliche 

 Änderung der nach (2) gegebenen Impulskomponente: 7 ) 



d (q 1 , 2 1*1, 2) 



dt 



dpxx 1} 2 dpxy 1: 2 dpxz l7 2 ££(£>! , 2 U 2 !, 



ft(^>i, 2 Mi, 2 ^1> 2/ , ^(Çl> 2 M l> 2 W l> 



tfa/ <£? 



cfo? d?/ ^ cfcc 



+ Kx lJ2 + BS^U (3) 



6 ) Vergl. L. Bollzmann, Vorlesungen über Gastheorie, I. Teil. Leipzig 1910. 

 pag. 117, 143 u. s. w. 



7 ) Ich benütze in nachfolgendem die Heunsche Bezeichnungsweise vekto- 

 rieller Grössen (vergl. z. B. ./. Kamel, Elementare Mechanik, Lpzg. u. Berlin 1912). 



