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wegen (3) bei normalen Gasionen, deren träge Masse von der Grössen- 

 ordnung der neutralen Molekülmasse ist, genügt, wenn 



\Ë\ » 10- 10 el ■ st. E. 

 bleibt.) 



b) Andererseits ist die Intensität von E nach oben durch (3) 

 begrenzt und zwar muss erfahrungsgemäss bei normalen Gasionen 



— \Ë\ < 10" el- st. E 



bleiben, wenn Q* t die Gasdichte des Gases beim Normaldruck von 

 760 mm kg bedeutet. Durch (4b) ist dann zusammen mit (6) die 

 Möglichkeit des Eintrittes von Stossionisation ausgeschlossen. 8 ) 



5. Alle variablen und messbaren Grössen, die den ionisierten Gas- 

 zustand charakterisieren, sollen wesentlich als nur von einer Raum- 

 koordinate (x) abhängig angesehen werden dürfen (Beschränkung auf 

 das eindimensionale Problem). 



6. Der Betrag der Dichte des elektrischen Konvektionsstromes 

 soll in allen Fällen unterhalb solchen Grenzen bleiben, dass der unter 

 Beachtung der für l^j durch (4) festgelegten Schranke zur Auf- 

 rechterhaltung eines stationären elektrischen Feldes erforderliche 

 Joule'sche Wärmeeffekt das Temperatur gleichge wicht im Strömungs- 

 gebiet nicht merklich beeinflusst. 



Auf Grund der Voraussetzung (3) darf in bekannter Weise an- 

 genommen werden, dass der Geschwindigkeitsverteilungszustand an- 

 genähert der dem Maxwell-Boltzmann'schen Zustande entsprechende 

 ist und mithin in (3) die tangentiellen Druckkomponenten ver- 

 schwinden und die Normaldrucke einander gleich werden. 



pyz = pzy = pxz = pzx == pyx = pxy = \ . 



pxx t , 2 = pyy v 2 = pzz x , 2 = p t , 2 | 



Unabhängig von speziellen Hypothesen über die Kraftgesetze 

 zwischen den Molekülen und Ionen erhält man in erster Annäherung 

 für die Funktion B 4 (mf) einen Ausdruck von der Form: 9 ) 



U 4 (m£) = ÖQiQz |K-m 2 )I ( 5 ) 



8 ) Vergl. hierzu /. S. Townsend, The Theory of Jonisation of Gases by 

 Collision. London, Constable & Co. 1910. — /. Franck u. P. Hertz. Verh. d. 

 D. Phys. Ges. (16) 12, 1914. — /. Franck u. E. v. Bahr, Verh. d. D. Phys. Ges. 

 (16) 57, 3914. Wir schliessen also den Fall negativer Jonen in Edelgasen aus, 

 da in diesen ja erfahrungsgemäss keine eigentlichen negativen Gasionen vor- 

 handen sind, insofern nach Franck u Hertz u. a. die Elektronen frei existenz- 

 fähig sind. 



'■') L. Boltzmann, 1. c. p. 90, u. P. Lange.vin, 1. c. (8) Bd. 5 p. 245. — 

 D. Enskog, Phys. Z. S. 12, p. 56—60 u. 533. 1911. 



