Eindimensionale Strömung. 469 



zu nehmen ist. Über die Natur des Bildungsprozesses der Ionen sollen 

 zunächst keine Annahmen gemacht werden. Wir stellen nur die For- 

 derung, dass in physikalisch messbarer unmittelbarer Nähe vor x = L 

 ein Zustand herrsche, der im wesentlichen den Voraussetzungen 1—6 

 genügt, sodass auch hier noch (12) gelten. 



Ganz allgemein ist bisher bei allen die Vorgänge in ionisierten 

 Gasen behandelnden Untersuchungen als Grenzbedingung an der 

 Oberfläche von Metallen, unter Voraussetzung der Abwesenheit von 

 flächenhaft verteilter Ionisation an dieser Grenze, das Verschwinden 

 der Dichte der Ionen 



q 2 = 



und mithin auch der Divergenz von E 



div Ë = 

 angenommen worden. 11 ) 



Dieser Voraussetzung liegt die Vorstellung zugrunde, dass die 

 Ionen selbst bei Abwesenheit äusserer Feldkräfte in unmittelbarer 

 Nähe der metallischen Grenzen unter dem Einfluss ihrer eigenen 

 Influenzfelder mit praktisch unendlich grosser Geschwindigkeit ,in 

 Richtung der Flächennormale auf die Metallflächen getrieben werden, 

 sodass an diesen selbst die mittlere Ionendichte wegen der Endlich- 

 keit der Quellen als verschwindend klein anzusehen sei. 



Mit Rücksicht auf die den Gleichungen (12) zugrunde liegenden 

 Voraussetzungen muss kurz auf die Frage der Begründung des An- 

 satzes dieser allgemeinen Grenzbedingung eingegangen werden. Denn, 

 wenn an der Grenze x = u 2 wirklich über alle Grenzen wächst, so 

 verliert die Differentialgleichung (12) an der Grenze ihre Bedeutung. 

 Es bleibt dann nur übrig, die Grenze selbst und dasjenige Gebiet vor 

 ihr auszuschliessen, in welchem die Geschwindigkeit der geordneten 

 Ionenbewegung grösser oder gleich der mittleren Geschwindigkeit der 

 Wärmebewegung ist. Zur Entscheidung der prinzipiell wichtigen 

 Frage muss aber der Vorgang der Ionenbewegung im eigenen 

 Influenzfelde untersucht werden, was natürlich ohne stark ideali- 

 sierende Annahmen über die Beschaffenheit der Grenzzone und ohne 

 Voraussetzung eines Gesetzes für die ,, Influenzwirkung" zwischen 

 Ladung und ungeladenem Metall nicht möglich ist. Aus den ver- 

 schiedenartigsten optischen, elektrischen und allgemeinen molekular- 

 physikalischen Beobachtungen an makroskopisch ebenen Metallflächen 



«) Vergl. hierzu: /. /. Thomson, Phil. Mag. 47, pag. 257, 1899 und Con- 

 duction of Eletricity through Gases, Cambridge 1906. — E. Rieche, Ann. d. 

 Phys. (4) 12, 1903, Göttinger Nachrichten math. phys. Kl. 1903, 1. u. 33. — 

 G. Mie, Ann. d. Phys. (4) 13, 857, 1904. — R. Seeliger, Diss. München 1910, Ann. 

 d. Phys. (4) 33, 319, 1910. — P. Langevin, Le Radium. 10, p. 113. 1913. 



