Eindimensionale Strömung. 



wo also l/D jE x dx = lg (y'XC 2 J 1/3 (y) + J_Jyj) 



und 



ClE X JC r ~ 1 



CiJ- v iy)J - 2,jy)\ 2 

 Quitte) + J-vlv), 



+ l 



477 

 (31)« 



(31)6 



zu setzen ist. 



Verfügen wir über die Konstanten C ± und C 2 wieder so, dass für 

 x = x (= 0) 



E = E x E% = E s = E^ • • • = 

 wird, so ist in (31) C 3 = 0. 



Setzen wir zur Abkürzung: 



^2 = C 2 J_ 2/3 (y) - JJy) 

 &i = C 2 JJij) + J r Jy) 

 so wird demnach das Feld in zweiter Annäherung 



E = (2(C 1 -ipx)) 1 ' 



% + w f(w^\ 



C x — IpX 



"<lf)o^ 



§4. 

 Diskussion der Feldintegrale. 



Für jede vorgegebene stationäre Strömung / sind nach dem vor- 

 hergehenden also theoretisch zwei wesentlich verschiedene elektrische 

 Felder cet. par. existenzfähig. 



Nach (15) gilt nämlich für die der Divergenz proportionalen 

 Grösse in jedem Feldpunkt: 



+ xpx - Ci) + V ~ (^ + xpx - G x 



1 



x D 



dE\ n 



h IE 

 <■'.'■ 2D\2 



Da nun im allgemeinen stets : 

 Je 2 (E 2 



'D 



4D 2 \ 2 



+ ipx - C x 



» X 



I) 



ist, so folgt, dass das erstere System einem wesentlich homogenen., 

 das zweite einem merklich variablen Felde entspricht. Demgemäss 

 baut sich die durch (17)c gegebene angenäherte Darstellung des ersten 



Feldes aus einem homogenen Felde auf. 



