Eindimensionale Strömung. 483 



ersten und zweiten Ableitungen des Potentials nach der Feld- 



— ) für eine bestimmte Feldebene x = x 



(etwa =0) vorgegeben seien. 



Nach (15) und (25) erhält man für die Konstanten C-± und C 2 

 unmittelbar die Ausdrücke : 



C =üjx + 3> - -l^) (35) 



WO 



A = 



V lE\\dx)« 



ist. 



Da für positive Ionen überall 



C ° ~ J,Jiio) - iàJ„M (36) 



dx 



ist, so wird allgemein : 



i_a5_l/é^ > 



1 ~lcE\\dxJ<><" 



d. h. A sowohl reell als imaginär. Die Doppelwertigkeit von A hat 

 auf C 2 keinen Einfluss, da die Besselschen Funktionen von einer 

 ungeraden Potenz von A abhängen und J 1/3 (y) und J_ 1/3 (y) ungerade 

 Funktionen, J 2/3 (y), J_ 2/3 (y) gerade Funktionen von y sind. 



(dw\ 

 —— ) für eine der 



auffangenden Elektrode (x r ^0) sehr benachbarte Ebene, so darf, wenn 

 wir extrem kleine Werte der Feldstärke an dieser Stelle ausdrück- 

 lich ausschliessen, allgemein 



n 1 (dE\ 



2 



h E%\dxJ° 



als sogar gegen 1 sehr kleine Grösse angesehen werden. Denn D/k 

 wird für 1 — 2- wertige Gasionen nach (14), ganz unabhängig von 

 ihrer Natur, für normale Temperaturverhältnisse (T ^273°) von der 

 Grössenordnung 10" . Wenn bisher auch keine genaue, auf Tatsachen 



(dw\ 

 -— lan der Grenze der auffangenden 



Elektrode möglich ist, so darf aber doch indirekt aus verschiedenen 



