Eindimensionale Strömung. 



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Tabelle II enthält einige nach (39) berechnete Werte der Kon- 

 stanten C 2 für verschiedene Werte des Argumentes an der Kathode 

 (x = 0); die Konstante liegt also stets im Intervall zivischen Null 

 und 1 und zwar nähert sie sich sehr schnell mit wachsendem Argument 

 asymptotisch dem Grenzwerte l. 2ü ) Schon bei dem Argument 

 (-*"«/) = 3,5 beträgt der Unterschied gegen diesen nur noch Viooooo- 

 Wir wollen im nachfolgenden den Grenzwert 



lim 



\-iy\=o 



C, = 1 



durch Cooo bezeichnen. 



Tabelle II. 



\-m\ 



\r 1 



0,00 



0,0 



0,001 



0,15689 



0,005 



0,267505 



0,010 



0,303772 



0,100 



0,67972 



0,500 



0,938278 



1,000 



0.986217 



1,500 



0,99500 



2,000 



0,99880 



3,000 



0,99977 



3,500 



0,99997 



4,000 



0,99999 



CO 



1,000 



!S ; '&< 



Da für 1 — 2-wertis:e normale Gasionen der Koeffizient von 



w 



in (39 2 ) 



3 



F 2 



6ipD 24 nD 



von der Grössenordnung 8 • 10 4 (bei normaler Temperatur) ist, so 

 kann nach dem vorhergehenden allgemein geschlossen werden, dass 

 für alle Feldwerte an der auffangenden Elektrode, bei denen 



|JS7 1 3 > j/'lO" 4 bleibt, 



(41) 



in der Berechnung des Feldes der Grenzwert C 9 „, = 1 benutzt werden 



20 ) Auf Grund der Grenzrelation (38) ist y rein imaginär; wird iür x <s> 0, E 

 dagegen hinreichend klein, so werden A und y Q zugleich imaginär bezw. reell 

 und damit nach (36) C2 wieder reell. Wir verzichten auf die Angabe von Zahlen- 

 werten, da sie bestimmte Annahmen über ( — ) und E zur Voraussetzung hätten. 



• \dxJo 



