Eindimensionale Strömung. 489 



a) Näherungsweise Darstellung von & (y) im Gebiet grosser, rein 

 imaginärer Argumente. 



Man findet unmittelbar aus (29): 



M»i=~ a iJM - 7«y l JM + JM V«y" 1 - 2 « 



Mithin wird : 



u to c r°)- iJo(y) + Y (y) 



Es nähern sich asymptotisch 



e iy i e iy 



\ - Zniy y — Zmy 



( -ia iti } 2C iy \ I / CT* _ 2iC* g 



1 l 2 - 3 l 2 -3 2 • 5 2 



W ° 5 o - 1 ~ x!| — 8*2/| + 3! - | — 8*2/| a 3! • | — S^^yj 3 + 



3 _ 3 • 5 3-5-21 



l\-\-8iy\ 2!-|-8i?/| 3 3l-\-8iy\ 3 

 sind. 



Aus der Forderung, class & (y. t G' 200 ) reell werde, folgt sofort 

 die brauchbare Entwickelung : 



%iC' 2o J = - 1 hr^i +■- = 1 +7rr^-^-^ + 10 Q 1 • , 3 ---( 45 ) 



|— «2/1 ^o 6|~«2/l 8 1 — *«/| 128|--m/| 



Drückt man hierin noch (—iy) durch den nach (26) gegebenen 

 Wert aus und setzt zur Abkürzung: 



E p =+(E%-2yx? 2 



so schreibt sich (45) auch in der Form : (46) 



»WtrJ - i + (*.|)v^p-|(«|) Vi.+^(*f) ,, /B'p- ■ • • 



Zu einer praktisch mit der vorstehenden übereinstimmenden Ent- 

 wickelung gelangt man auf etwas direkterem Wege, indem man das 

 Integral von (17,1) nach Potenzen von D/h entwickelt, d.h. setzt: 



E = E 1+ E,j + eJj) +:... 



