492 AV. Matthies. 



E = 



A + x 



D/Tc + x 



(A + xf - A 5 (A + x) 3 - A' 



10 (A + Bx) 6 {A + x) (dE/dx) 



(50) 



Für praktische Untersuchungen an unipolaren Strömen wird 

 neben (47) in erster Linie (48), (49), (50) in Betracht kommen. 



c) Das Gebiet reeller Argumente. 



Wird 



ipx > \C\\ 

 so ist y stets reell ; die durch E p bezeichnete Grösse, sowie die 

 Funktion @(y) dagegen rein imaginär (wegen der speziellen Wahl 

 der Besselschen Funktionen. Nach (34) bleibt also für alle reellen 

 Argumente y die Feldstärke reell. Für genügend kleine reelle Werte 

 von y gelten natürlich die Formeln (48—50). 



Im reellen Argumentsbereich, aber auch nur in diesem, wie man 

 sofort allgemein an der Hand der vorhergehenden Formeln feststellen 

 kann, gibt es Stellen verschwindender Feldstärke. 



Allgemein sind diese Orte durch die Wurzeln y. der transzen- 

 denten Gleichung 



c, jm ~ J M = ° 



bestimmt. Für solche Feldkurven, deren Ausgangsfeldstärke der Un- 

 gleichung (41) genügen, darf, wie früher gezeigt, für C 2 der Nähe- 

 rungswert C 2 oo = 1 benutzt werden. Die Feldstärke wird für alle 

 diese Kurven zum ersten Male Null am Argumentwerte y 1 der 

 kleinsten Wurzel von : 



J~-y 3 (yi) - JJyi) = ° 



Durch bekannte Näherungsverfahren findet man : 

 y 1 = 0,685535 

 oder für die entsprechende Raumkoordinate : 



( 2,056605 ^D/yU + E% 

 r = \ - L i- 



(52) 



Die Dichte q 2 bleibt in x lf wie unmittelbar aus (31b) ersichtlich, 

 endlich und zwar hat sie den Wert : 



«'- = in 5 êr v ( f x ' - <V (53) 



Für dasjenige Feld, welches mit y = in x oo ausgeht, ist 

 nach (Tab. II) 6' 2 = ; in diesem Falle ist die erste Stelle ver- 

 schwindenden Feldwertes durch die kleinste Wurzel von: 



