Eindimensionale Strömung. 



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gegeben, d. h. durch y 1 = 0. 



Grosse reelle Argumente. 



Für die Berechnung von @{y) im Gebiete grosser reeller Argu- 

 mente gilt das gleiche wie für jene im Bereich grosser imaginärer 

 Argumente ausgeführt wurde. Wir geben im nachfolgenden prak- 

 tisch brauchbare Näherungsformeln unter der Voraussetzung, dass 

 die Bedingungen für x <\> der Forderung (41) genügen, sodass an- 

 genähert C 2 = C 2 oo = 1 genommen werden darf. Die Erweiterung auf 

 den allgemeinen Fall lässt sich übrigens ebenfalls leicht durchführen. 



Wir finden im vorliegenden Fall direkt aus (25), ohne den Um- 

 weg über die Näherungsformel (29), die gewünschte Näherungsformel 

 für @ [y) nach negativen Potenzen von y entwickelt, wenn wir von 

 den semikonvergenten Reihenentwicklungen der Besselschen Funk- 

 tionen : 21 ) 



J *M - v^ 



sinly + ~ js' 1/3 + cos (y + j^p'/* 



Jyfij) = V — \pj + j^U',;, + cos (y + °~y^ 



m r y% 



\.( n\, ( PP 



sm \y ~ ï2 r 2/s + cos y ~ 12 r 2/3 



■UW-V^ 



' . ( 7n\, ( 7n\ „ ' 

 sinpj + — s v 3 + cos \y + I2N 



ausgehen, wo: 



S V - 1/3, 2/3 



(4*> 2 - l 2 )(4^ 2 -3 2 ) 



2l(8yf 



• (4:v 2 - 1 2 )(4^ 2 - 3 2 )(4*/ 2 - 5 2 )(4^ 2 - 7 2 ) 



4 ! (8yf 



(4^ 2 - V 



) (4^ 2 -l 2 )(4^ 2 -3 2 )(4^ 2 -5 2 ) 



S V = 1/3, 2/3 ~ -| , (O. S 



Hieraus folgt sofort für : 



C, 



s' V3 cotgly + p 



+ i ^ '- 



5 i'/ 3 - s v 3 - cot 9\y + 



JT 



(54) 



21 ) Siehe H. Nielsen, Handbuch u. s. w. pag. 156. 



