Elektrodynamische Theorie der Serienspektren. 535 



unserer Gleichung (2) nicht nur nach Dimension und Grössenord- 

 nung, sondern auch dem absoluten Werte nach mit der Planck'schen 

 Konstanten identisch ist, so liegt es nahe, wie wir das erstmals in 

 unserer mehrfach erwähnten Mitteilung getan haben, diese Konstante 

 mit Hilfe von Gl. (2) auf eine neue Art zu definieren als das doppelte 

 Produkt der spezifischen Ladung eines Elektrons oder einwertigen 

 Ions in die wie oben definierte universelle Kraftlinienzahl (Induk- 

 tionsfluss) fi, indem wir setzen: 



2efi = 7i. (3) 



Gleichung (2) nimmt dadurch die Form an 



U=hv (2a) 



Die Planck' sehe 6 ) Definition für h erscheint somit hier als eine 

 unmittelbare Folge unserer Annahme, dass der Induktionsfluss eine 

 universelle Konstante ist. Führen wir jetzt noch mit Hilfe der unab- 

 hängig von jeder Molekulartheorie gültigen elektrodynamischen Be- 

 ziehung H = 27im/e ■ v an Stelle der Feldstärke und der Ladung die 

 Tourenzahl in Gl. (3) ein, indem wir uns zunächst erinnern, dass 

 fj, = f-H, wodurch 



li = Anm ■ f ■ v = 4:7v 2 mr 2 v (4) 



Letztere Form entsteht, wenn die Bahn mit genügender Annähe- 

 rung als ein Kreis vom Radius r angesehen werden kann. Dies ist 

 nichts anderes als die Bohr' sehe Definition 7 ) der Planck'schen Kon- 

 stanten h als eine Grösse, welche durch ein konstantes universelles 

 Winkelmoment h/2 n = 2nmr 2 v ausgezeichnet ist. Demnach folgen die 

 beiden wichtigsten bisher bekannten Arten der Definition von h un- 

 mittelbar aus unsrer Hypothese der „Universellen Kraftlinienzahl" . 

 Letztere lässt sich kürzer als oben wie folgt aussprechen : 



„Alle geschlossenen Bahnen strahlender Elektronen sind Quer- 

 schnitte durch ein und dieselbe universelle magnetische Kraftröhre 

 vom Induktionsfluss p = 2 e h." 



Gleitet das umlaufende Elektron auf der Oberfläche des als 

 Zentralkörper gedachten Moleküls, so wird v gleich dem Grenzwerte 

 v der kurzwelligsten Hauptserie des betreffenden strahlenden 

 Dampfes und hier wird der Baknradius mît d&m Molekülradius q zu- 

 sammenfallen. Somit kann man, wie ich früher bereits gezeigt habe, 

 entweder die Dimensionen der Gasmoleküle und daraus ausschliesslich 

 aus optischen Daten dieV iskosität, also eine fundamentale mechanische 

 Eigenschaft der Gase berechnen oder aber das Wirkungsquantum, 



6 ) M. Planck. Theorie der Wärmestrahlung. Leipzig. 1906. pag. 153. 



7 ) Niels Bohr. Phil. Magazine. 26. pag. 1. 1913. 



