Elektrodynamische Theorie der Serienspektren. 539 



gleich derselben universellen Kraftlinienzahl [i = h/2e sein. Für 

 h = 6,548 -KT 27 (Planck) 14 -) und e = 4,891 • 10" 10 /3 X 10 10 (Mil- 

 likcm) 15 ) nimmt dieselbe den Wert ^ = 2,231 • 10" C. G. 8. an. Sind 

 die Planetendurchmesser nicht zu vernachlässigen gegen die Bahn- 

 radien r und s der beiden Massenschwerpunkte, so darf auch die Zahl 

 derjenigen Kraftlinien, welche zwar ausserhalb der von dem be- 

 treffenden Massenschwerpunkt gezogenen Bahnkurve liegen, jedoch 

 noch von der peripher vom Schwerpunkt liegenden Hemisphäre der 

 Masse M öder M' geschnitten werden, nicht ausser der Berechnung 

 bleiben. Ist a der konstante Radius der Masse M und b die ent- 

 sprechende Konstante für die Masse M', so bedeuten die Strecken r\ 

 und z die entsprechenden Peripherieradien, also die als „Kraftlinien- 

 Abschneider" wirksamen wie eben definierten Strecken, so wird 



f[= r + a z = s + b (7) 



Denken wir uns das Magnetfeld des betreffenden Systems als 

 zeitlich konstant und als irgendwie symmetrisch um die Rotations- 

 achse, so lassen sich für jede der beiden Einzel-Bahnen mit Hülfe der 

 für die zwei Bahnflächen charakteristischen einzelnen Induktions- 

 flüsse j und f der Bahnflächen Jif] 2 und jiz 2 die beiden mittlem mole- 

 kularen Feldintensitäten H = j/jit] 2 und K = j'lnz 2 definieren. Nach 

 dem Prinzip der „Universellen Kraftlinienzahl" wird nach Gl. (1) 



f i=j+ f = mf H + Jiz 2 K. (8) 



Führen wir zunächst an Stelle der Peripherie-Radien rj und z, also 

 an Stelle der elektrodynamisch wirksamen Radien die mechanisch aus- 

 schlaggebenden Schwerpunktsradien r und s und die halben Planeten- 

 durchmesser a und b ein, so geht Gl. (8) über in: 



ß!jt = E-(r + af + K(s + bf = E(^- + aY + K t^- + bY 



\p + q i \p + q I 



Führen wir mit Hilfe von Gl. (3) an Stelle der universellen 

 Kraftlinienzahl \i die Planck'sche Konstante h und die Elektronen- 

 Ladung e ein, so bleibt die linke Seite unserer Gl. (8a) gleichfalls 

 universell. Wenn wir überdies noch beide Seiten mit dem universellen 

 Faktor e/2mn, also dem Quotienten der Ladung in die 2jr-fache Masse 

 des Elektrons multiplizieren, so wird schliesslich (8a) übergehen in 



h He fad \ 2 Ke fp-d 



i^fim 2nm \p + q / 2mn \p -f- q 



Nun sind aber, wie wir uns beispielsweise aus der elementaren 



Theorie des normalen Zeemaneffekts her erinnern oder wie sich auch 



«) 1. c. pag. 162. 



15) Physikal. Z. 12. pag. 163. 1911. 



