540 A. L. Bernoulli. 



aus der Ablenkung der Kathodenstrahlen im Magnetfeld unmittelbar 

 ergibt, die beiden vor den Klammern stehenden Koeffizienten nichts 

 anderes als die Tourenzahlen eines geladenen Körpers vom Ladungs- 

 verhältnis e/m in dem betreffenden Magnetfeld ; diese beiden Fre- 

 quenzen sind definiert durch 



TT — und v = 77 — , wodurch wenn wir noch durch d 2 dividieren 



v = 



4:7ihncfi \p + <l d J \p + q d 



Sind a, b und d Konstanten und durchlaufen die (ganzzahligen) 

 Elektronenzahlen p oder q jede für sich die Reihe der ganzen Zahlen, 

 so entstehen vier Reihen von Schwingungszahlen nach folgendem 

 Schema : 



Konstant Variabel Typus (1. Näherung) 



II v,q (v',p) v' = A 2 -(^+C 2 



III v, q {v,p) v= C (p-, v) 



IV v, p (V, q) v' = C (q 2 , v) 



Wir erkennen sofort, dass die Typen I und II je einer Spektral- 

 serie vom Typus der tatsächlich vorkommenden Serien mit je einer 

 Häufungsstelle bei endlicher Frequenz, aber auch endlicher Wellen- 

 länge entsprechen. Die Typen III und IV dagegen müssen wegen 

 ihrer positiven Exponenten Bandenspektren entsprechen, denn sie 

 lassen sich beide auf die D eslander -Fahr y' sehe Bandenformel 



v = A + Bn + Cn 2 



bringen, wo n eine beliebige ganze Zahl. Damit ist aber die Leistungs- 

 fähigkeit unserer Gleichung (9) noch keineswegs erschöpft, denn 

 wenn wir die speziellere Annahme einführen, dass die Konstante d 

 sehr gross gegen a und b sei, so wird beispielsweise eine Serie ent- 

 stehen von der Form 



-^(f+iMi) a (10) 



was für extreme Werte von d übergeht in 



(10a) 



py 

 q I 



Nun sind ja aber die p die Anzahlen der Elektronen oder Ladungen 

 des Zentralkörpers, und dann ist (10a) bis auf eine additive Kon- 

 stante nichts anderes als die im Jahre 1913 von Moseley 16 ) entdeckte, 



V] l Phil. Magazine (6). Bd. 26. 1024. 1913. 



