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tische Physik" 1 ) benützt. Aus diesen Zahlen erhalten 

 wir — möglichst angenähert — die unseren Funkenlängen 

 der Tabelle II zukommenden Spannungen in Volt, welche 

 wir in Tabelle III zusammenstellen. 



Tabelle III. 



Ji 123456789 AffipèrS 



bei 43000 sekundären Windungen: 



(fi) 0,010 0,022 0,033 0,046 0,061 0,072 0,081 0,090 cm 



Ai 850 1650 2100 2700 3250 3600 4000 4400 Volt 



bei 86000 sekundären Windungen: 

 (fi) 0,012 0,019 0,023 0,031 0,042 0,056 0,064 0,069 cm 



Ai 1000 1450 1700 2050 2500 3000 3400 3600 Volt 



Ji io il 12 13 14 15 16 17 Ampère 



(fi) 0,083 0,092 0,100 0,102 0,118 0,121 0,126 0,127 cm 



A\ 4200 4400 4800 4900 5500 5600 5750 5850 Volt 



Die Spannungen sind nur angenähert genau, da 

 wegen der grossen Schwierigkeit, mit welcher die Fun- 

 kenlängen am Kondensator in der angedeuteten "Weise 

 gemessen werden können, eine absolute Genauigkeit 

 dieser Messungen ausgeschlossen ist. Immerhin ist das 

 Messungsergebnis derart genau genug, um vorläufig 

 befriedigenden Einblick in die gesuchten Vorgänge zu 

 erhalten. 



Bringen wir die erhaltenen Werte für die Span- 

 nung z/i am Kondensator in Beziehung zu der Stärke 

 Ji des Magnetisierungsstromes, mit welcher diese Span- 

 nungen erhalten wurden in Fig. 5 



i) Kohlrausch, Praktische Physik. 8. Aufl. p. 483. 



