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nehmender Intensität der Funken zu wachsen scheint. 

 Mit dieser Erscheinung werden wir uns noch eingehend 

 beschäftigen. 



Auf unseren speziellen Fall hat diese Thatsache 

 folgenden Einfluss. Bevor eine eigentliche Funkenent- 

 ladung eintritt, entströmt beiden Polen (Platte und 

 Spitze der Funkenstrecke) der Spule eine gewisse Menge 

 Elektrizität. Je grösser die Entfernung zwischen Spitze 

 und Platte ist, desto grösser ist die Elektrizitätsmenge, 

 welche vor der Funkenentladung an beiden Polen aus- 

 strömt. Sie ist als im Dunkeln sichtbare Büschelent- 

 ladung bekannt, und bedeutet für die Intensität des 

 Funkens einen Verlust, der seinen Ausdruck darin 

 findet, dass eine höhere Spannung induziert werden 

 muss, um die im Funken vorhandene, und die durch 

 seitliche Ausstrahlung an beiden Polen ausgetretene 

 Elektrizitätsmenge zu erzengen. Nur so können wir 

 uns erklären, dass die Spannung mit wachsenden 

 Luftstrecken von der Proportionalität abweicht. 



Die induzierte Spannung ist daher dem Magnet- 

 felde (p proportional ; die erreichbare Funkenlänge ist 

 der Spannung nicht proportional '. 



19. Dass die Spannung E für eine gleichbleibende 

 Funkenlänge (Luftstrecke) vom Widerstand R mit zu- 

 nehmender Intensität J des Funkens wachsen muss, 

 geht schon aus dem Ohm'schen Gesetz hervor, wonach 



E = JR 

 ist. Die Zahlen der Tabelle II scheinen zu bestätigen, dass 

 auch bei Funkenentladungen diesem Gesetze Genüge ge- 

 leistet wird. Wir haben dort z. B.in der 11. Horizontalreihe 

 für 10 cm Funkenlänge (f2) eine Spannung des primären 

 Extrastromes, welche von 0,012 cm Funkenlänge (fi) 

 = ca. 1000 Volt bei 2 Ampère bis auf 0,127 cm 

 Funkenlänge (fi) = ca. 5850 Volt bei 17 Ampère an- 



