ÖFYERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1902, N:0 3. 89 



Wie in der vorigen Abhandlung setzen yv'w auch hier die 

 geschlossene Kurve aus zwei vertikalen a und b und zwei iso- 

 baren Linien p = j>q und j) = pj in der Atmosphäre zusammen. 

 Wir brauchen dann die Integration nur längs den Vertikalen 

 auszuführen, denn dp und also auch das Integral ist Null längs 

 den Isobaren. Das Integral für die ganze geschlossene Kurve 

 wird dann 



Pt, Pn 



-fvdp=(fcdpl-{fvJp)^. (3) 



P\ Pl 



Nun ist aber infolge der Differential formel für barometrische 



Höhenmessung 



vdp = — gdz . 



Wenn wir die beiden Seiten dieser Formel längs der Vertikalen 

 a integrieren, so ergiebt sich 



U"'i'),. = [li"''i 



wo Zq die Meereshöhe des unteren Endpunktes und z^ die Meeres- 

 höhe des oberen Endpunktes der Vertikalen a bedeuten. Im 

 Integrale rechts setzen wir für die Schwerkraft g einen mitt- 

 leren Wert g„ ein und führen die Integration aus. Dadurch 

 bekommen wir 



Pn 



p\ 

 y.s ist z^ — Zq die Länge der Vertikalen a. Wenn wir diese Länge 

 mit La bezeichnen, so Avird 



[i''''l>)„ = OJ-a- 



r\ 

 In derselben Weise bekommen wir für die Vertikale l> 



Wird dies in (3) eingesetzt, so ergiebt sich 

 — J vdp == gaLa — (Ji, L,, 



