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268 Hans Zickench'aht. 



ist. Er erreicht die Maximalamplituden + 5,6 x 10~6 Ampères und 

 -l,lxlO~6 Ampères. 



Es gelang, mit guter Annäherung, diese Stromkurve aus bloss 

 drei Teilwellen und einer Gleichstromkomponente aufzubauen. Die 

 einzelnen Komponenten sind : 



Grundwelle = 1. Oberwelle 30 x 10 " '^ x »in 2nnt Ampères 



2. Oberwelle ~ 11 x 10 " ^ x sin (4jrnt + ~| Amp. 



3. Oberwelle - 4 x 10 ~^ x sin 6yrnt Ampères 

 Gleichstromkomponente + 11 x 10~ Ampères. 



Die so zusammengesetzte Stromkurve ist in Fig. 4 durch kleine 

 Ringe bezeichnet, sie legt sich mit einer für unsern Fall genügen- 

 den Genauigkeit der experimentell gefundenen Stromkurve an. 



Ein Krystalldetektor ist als kleiner unvollkommener Konden- 

 sator von der Kapazität Cj aufzufassen, dessen Dielektrikum, hier 

 die sehr schlecht leitende Kontaktstelle, äusserst geringe Dicke 

 aufweist. Nach Gleichung 5) wird in unserm Falle der Detektor- 

 strom mit grosser Annäherung wiedergegeben durch: 



ii = 30x 10"'^sin2yrnt-ll x 10"'^ sin ('47rnt + ^) - 4 x 10"'^ sin 6yrnt 

 + 11 X 10"^ + 27rne'oCj sin I2ycnt - ^j Ampères. 9) 



Der galvanometrische Mittelwert für die beiden Halbperioden 

 berechnet sich hieraus zu : 



Mi(ii)= 16,87 X 10"'^ + 11 X 10 "'^ Ampères. 1. Halbperiode 

 MgCi/j = 16,87 X 10"'^ - 11 X 10 -'^ Ampères. 2. Halbperiode 



somit 



M(ii) = 22 X 10 - '^ Ampères. 10) 



Dieser Strom durchfliesst das Galvanometer, wenn der Mess- 

 kreis zu dauernden Schwingungen mit 0,4 Volt Maximalamplitude 

 am Kondensator erregt und ein Detektor von der in Fig. 3 dar- 

 gestellten Charakteristik als Schwingungsventil verwendet wird. 

 Seine Grössenordnung entspricht schwachem Empfang in der radio- 

 telegraphischen Praxis. ^^) 



13) Im vorliegenden Beispiel ist der für das Galvanometer verloren gehende 

 Teil des Detektorstromes — der dritte Teil der Gleichung 5) — vernachlässigt, 

 also ein Detektor von verschwindend kleiner Eigenkapazität vorausgesetzt. 



