270 Hans Zickendraht. 



4?r2n-2k2L, 



L/ = L, 



1 



yv2^-\-47v^n^L\ 



11) 



Wird die Tndikatorwicklung kurzgeschlossen, so reduziert sich 

 11) auf 



L/ = L, (1 -k--=) 12) 



während bei offener Indikatorwicklung L^' = L^ wird. 



Ein ähnlicher Ausdruck wie 11) gibt die scheinbare Wider- 

 standserhöhung im Messkreise 



47c2n2k2LiL2 ,„, 



^1 =^i+V + 4^nn:^^2 13) 



unter Einfluss der sekundär induzierten Ströme und damit die 

 Vergrösserung der Dämpfung im Messkreise an. 



Die Anwendbarkeit dieser Grleichungen soll nun an Hand einer 

 Berechnung der Ergebnisse von Tabelle III geprüft werden. Die 

 Kopplungsspule mit koaxialem Ring bildet einen Lufttransformator, 

 dessen Konstanten sich folgendermassen ergeben: 



Selbstinduktionskoeffizient der Kopplungsspule mit Hochfrequenz 

 bei i = 400m bestimmt: L^ = 0,000 189 Henry. 



Selbstinduktionskoeffizient des koaxialen Ringes nach Kirch- 

 hoffs Gleichung 1*^) berechnet: Lg = 0,000 000 30 Henry. 



Koeffizient der gegenseitigen Induktion dieser Anordnung nach 

 Lorenz' Gleichung") berechnet: L^,, = 0,000 002 67 Henry. 



Kopplüngsfaktor k = ^^^ k = 0,354 



Periodenzahl zu /i = 400 m. n = 750 000 Perioden pro Sekunde. 



In kaltem Zustande hat die Grlühlampe 1,6 Ohm Widerstand, der 

 bei heller Glut des Fadens über 7 Ohm steigt. Das Hitzdraht- 

 instrument hat kalt 8,8 Ohm Widerstand. Tabelle IV zeigt die 

 Resultate der Berechnungen aus Gleichung 11) in Verbindung mit 

 der auf pag. 264 gegebenen Gleichung für die prozentuale Ver- 

 stimmung : 



16) E. B. Rosa and F. W. Grover. Bulletin of tlie Bureau of Standards 

 (Washington), Vol. 8, 1, p. 110 (1912). Eine vorzügliche Zusammenstellung der 

 meisten Gleichungen zur Berechnung von Induktionskoeffizienten. 



17) ebendaseihst, p. 98. Original: Wied. Ann. 25, p 23 (1885), 



