SÉANCE DU A JUIN 949 



essentiels et indiscutables de l'œuvre de M. Cliauveau pour montrer que 

 cette équation est encore Vexpy'ession exacte et adéquate du partage de 

 la dépense chez les nioteurs animés. 



Je suppose un muscle en contraction statique pour soutenir la 

 charge P. La force élastique de tension musculaire /comprend alors 

 deux parties que Ton peut isoler et étudier séparément, à savoir : 



1° Une force /', spécialement créée et entretenue pour le soutien de la 

 charge P, force variable avec la grandeur de cette charge et le degré 

 du raccourcissement musculaire, suivant les lois classiques de 

 M. Chauveau (1) ; 



2° Une force constante Ç, représentant la résistance élastique passive 

 du muscle vivant entièrement relâché. Cette force, qui n'existe plus chez 

 le cadavre, est attribuable au tonus musculaire dans l'état de repos 

 complet (2). On a donc: 



Supposons maintenant que le muscle soulève la charge Pk la hau- 

 teur /ï, avec la vitesse u, en faisant ainsi le travail extérieur S = FA. 



On sait, depuis les patientes recherches de M. Chauveau, que la force 

 élastique musculaire, qui mesure le travail physiologique intérieur, 

 s'accroît alors d'une quantité cp sensiblement proportionnelle à la vitesse 

 du soulèvement (1) (3). 



En appelant F la force totale du muscle pendant le soulèvement de la 

 charge P, on aura donc : 



F = /"4-cp = /''-fÇ + cû. 

 Et, si la force cp est bien proportionnelle à v, on pourra écrire : 



Faisons maintenant le calcul de l'énergie employée à créer la force F. 



(1) Chauveau. Journal de physiologie et de pathologie générale, 15 mars 1900, 

 p. 316. 



(2) Voir le mémoire de Tissot : Journal de physiologie et de pathologie géné- 

 rale, 15 mars 1899, p. 187. 



(3) Il est clair a priori, au point de vue de la mécanique pure, qu'il y a 

 quelque inconvénient à donner à cp le nom de force motrice ; car c'est la 

 force F (c'est-à-dire la foixe de soutien de P) ou, tout au plus, F-|-£ qui 

 effectuera le travail moteur égal au travail résistant des charges P. 



Quant à o, elle représente essentiellement la force nécessaire à la produc- 

 tion de la vitesse à vide. En effet, les charges étant équilibrées en chaque 

 point du déplacement par la force F, n'offrent aucune résistance à l'action 

 de cp. 



Il serait néanmoins intéressant de justifier ces déductions théoriques par 

 des mesures expérimentales comparatives de cp, à la même vitesse, avec des 

 charges croissantes à partir de zéro. 



