aVANTITATIV BESTÄMNING AF VÄRMEFENOMENER. 



311 



1. 



2. 



3. 



4. 



5. 



6. 



1 



11,12 



161,2 



11,73 



9,03 



6,10 



2 



11,03 



156,3 



12,00 



10,15 



6,95 



3 



11,95 



159,3 



12,75 



10,77 



7,67 



4 



12,23 



147,9 



14,06 



11,55 



7,98 



5 



12,38 



155,2 



13,56 



11,07 



7,82 



6 



12,82 



162,1 



12,92 



11,17 



7,40 



7 



11,15 



162,4 

 Medium 



11,67 



10,53 



7,28 



12,67 



10,61 



7,31 



Häraf erhålles: 



^.6 10,61 - ,__ 

 e- =-^^=1,4506. 



— --=0,06199; T= 20,10 sekunder, samt slutligen 

 u-c 



0^ = 0,25692. 

 wc 



i ^ 



W Innan vi ötverga till bestämmandet af värdet pa konstanten 

 q, skola vi först efterse, om de redan erhållna resultaterna öfver- 

 ensstämma med den mekaniska värmetheoriens fordringar. 



Ur en af denna theories allmänna eqvationer kan man, på det 

 sätt Thomson visat, deducera följande eqvation, hvilken angifver, 

 huru mycket temperaturen ändras hos en metalltråd, då den vigt, 

 hvarmed den strackes, ökas eller minskas. Om t är trådens 

 temperatur, p sträckvigten, A den värmeraängd, som motsvarar 

 den mekaniska arbetsenheten, h det omvända värdet af luftens 

 utvidgningskoefficient för 1 grad Geis, eller 273, så att b + t be- 

 tyder trådens temperatur, räknad från den absoluta nollpunkten, 

 a trådens liniära utvidgning för 1 grad Cels., samt w trådens 

 vigt för enhetens längd och c dess specifika värme, så blir 



dt 



dp. 



Emedan temperaturvariationerna äro mycket sma i förhållande 

 till qvantiteten 6 + <, så kan denna utan märkbart fel betraktas 

 såsom konstant, hvarigenom man får, om Jt och zip betyda de 

 ändliga variationerna af t och p. 



