588 J. J. ÅSTRAND. 



hvarest z och z beteckna två kombinerade zenithdistanser, s och s 

 de motsvarande timvinklarne, p objektets polafstånd och (p ob- 

 servationsställets latitud. 



Ar deklinationen icke konstant, så finnes lätt storleken af 

 det inflytande, som dess förändring har på t, genom att differen- 

 tiera eqvationerna: 



sin hy — sin (p små + cos (p cos S cos t^ 

 sin I12 = sin O) sin d 4- cos W cos å cos U , 

 med afsende på d\ t^ och t^ som variabla. Man erhåller nemligen, 

 om deklinationens förändring i en tidssekund sättes = då, 



\ sin #j tång t^ j 15 



tång S \ t._ 

 \ sin ^2 



eller 



dt, = ['^^^-'^^.^.dö\ 



\ sin ^2 tång 4 / 15 



[ , / tangff tango \ dö 



) ^ \1— ^if'sin^l" 1+1;;' sinn") " 15 sin 1" I 

 tång </i tång d \ dJ 



U— ^^2 sinn" l+i^2sinn'7 15sinr'J 



eller 



dS 



15 sinl"| 

 dS 



\dt^ — (tang^ — tång J'+^ (tång ^ + 2tang()')2!j sin'1") . 

 J^2 = (tång y — tång J^+Ktang^/ + 2 tång ()')^^sin^l") . . 



altså 



c^r=K^^x+^^2) = i^,;;^ + (tangy + 2tangcf)(<+0 |^' (2). 



I nautiskt hänseende är den första termen af (2) städse till- 

 räckligt noggrann, alldenstund, t. o. m. vid 60" latitud och när 

 ii=— 2'', 4= +2'', maximum af den andra termen af samma ex- 

 pression icke uppgår till 1*. 



I de astronomiska och nautiska ephemeriderna finnes angifven 

 storleken i sekunder af solens deklinationsförändring på 1 timme. 

 Sättes denna förändring = Aö, så blifver, enligt den första ter- 

 men i (2), 



