224 MÉMOIRES DE LA SOCIÉTÉ DE BIOLOGIE 



Nous voyons donc dans le mouvement circulaire des modifications en 

 intensilé et en direction de la pesanteur, comme dans le mouvement pen- 

 dulaire. 



F. — Le mouvement du navire flottant sur la mer agitée est très 

 complexe et il est peu susceptible d'être exprimé par des équations com- 

 prenant toutes les conditions qui l'accompagnent. Mais entre calculer 

 exactement l'inclinaison et l'intensité des accélérations et donner une 

 idée juste de leur importance sur les objets embarqués, il y a place pour 

 une conception moyenne suffisante, c'est celle adoptée dans les traités 

 d'architecture navale déjà exprimée : le mouvement de l'un quelconque 

 des points du navire et par suite des objets qui y sont embarqués, peut 

 être regardé comme le résultat de la superposition d'un mouvement cir- 

 culaire et d'un mouvement pendulaire. Par suite, le matériel et le per- 

 sonnel embarqué sont soumis aux variations de pesanteur en direction et 

 en intensité qui sont propres à ces mouvements. Il nous- reste mainte- 



Q 

 Il suit que pour une vitesse de rotation connue w, le rapport ^ est constant 



pendant tout le mouvement et que la position du point Z où la verticale appa- 

 rente coupe la verticale menée par l'axe de rotation est indépendante de la 

 position de A sur le cercle, est constante par une vitesse donnée. Z est donc 

 une sorte de zénith apparent vers lequel convergent toutes les verticales appa- 

 rentes dans toutes les positions de A (Poncelet. Méc. appL, 2^ vol., p. 177). 

 L'angle s de la verticale apparente subira des oscillations de chaque côté de la 

 verticale vraie; la valeur maximum de l'angle s sera obtenue avec une posi- 

 tion de A en A3, par exemple, telle que A2Z soit tangent à la trajectoire circu- 

 laire parcourue par le point A; pour une révolution en 3 secondes, on a 

 26 degrés d'écart, avec une roue d'un mètre de rayon ; ce qui est très sensible. 

 Avec T en secondes cette valeur de t vient de la relation 



sin£ = 7^X- 

 T^ g 



pour T = 2 secondes, on a sin s — 1, ce qui implique que le point Z se trouve 

 placé sur la trajectoire de A, alors il y aurait changement brusque de 

 180 degrés de la verticale apparente en ce point, discontinuité dans le mouve- 

 ment et troubles passagers ; pour des valeurs de T plus petites que 2 secondes 

 et toujours pour une zone de 1 mètre de rayon, c'est-à-dire en faisant croître 

 la vitesse, Z passe en dedans de la trajectoire et alors la verticale apparente 

 serait dirigée de bas en haut au moment du passage de A, au-dessus du 

 centre 0, et les éprouvettes auraient l'ouverture dirigée en bas dans la 

 machine à force centrifuge; plus Z est rapprochée de 0, moins brusque est le 

 changement de direction de la verticale apparente, condition à réaliser le plus 

 possible pour vérifier le fait expérimental ; donc il faut lancer l'appareil à 

 toute vitesse et l'y maintenir pendant que l'on incline l'axe vers l'horizon et 

 qu'on le ramène à la position droite. (Pour les détails, voir Guyou. Théorie du 

 navire, Berger-Levrault, 1889.) 



