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durch die Entladung selbst, weshalb ich zwischen zwei 

 zu beobachtenden Entladungen („Einzelfunken") soviel 

 Zeit verstreichen liess^ dass man annehmen konnte, der 

 frühere Zustand der Luft sei wieder hergestellt. 



Einen der interessantesten Fälle, bei denen sich der 

 Einfluss vorhergegangener Entladung auf dieWiderstands- 

 änderung in der Funkenstrecke bemerkbar gemacht hat, 

 trifft man in den Arbeiten Oberbecks') an. Bekanntlich 

 nimmt das Entladungspotential mit abnehmender Schärfe 

 des positiven Entladungspoles zu, insbesondere dann, 

 wenn die positive Spitze durch eine Kugel oder flache 

 Scheibe (Platte) ersetzt wird. Das findet sich auch in 

 den Oberbeck'schen Zahlen bestätigt, bis auf eine auf- 

 fallende Abweichung für kurze Funkenlängen. Man findet 

 daselbst (Tabelle 24) das Entladungspotential zwischen 

 einer positiven Spitze und negativen Platte bei 0,5 cm 

 angegeben zu 4,7 . 10^ Volt; für die gleiche Funkenlänge 

 zwischen einer negativen Spitze und positiven Platte 

 (Tabelle 25) dagegen nur zu 3,2 . 10^ Volt, während schon 

 von einer Funkenlänge von 1 cm an aufwärts die Spannung 

 für die gleiche Funkenlänge erheblich höher ist, sobald 

 die positive Spitze und negative Platte an den Polen des 

 Induktoriums vertauscht werden. Die auffallende Ab- 

 weichung erklärt sich dadurch, dass der durch die 

 Schliessung des Magnetisierungsstromes induzierte Funke 

 trotz seiner erheblich niedrigeren Spannung, bei so kurzen 

 Strecken dann zur Entladung kommen kann, wenn am 

 negativen Pole sich eine Spitze befindet. Diese Spitze 

 erleichtert die Entladung des (entgegengesetzt gerichteten) 

 „Schliessungsfunkens", während derselbe bei normaler 

 Stellung von Spitze und Platte nicht zur Entladung ge- 

 kommen wäre. Folffen sich nun Schliessung und Öffnung 



1) A. Oberl.eck, Wied. Ann. 67 p. 897. 1899. 



