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11. Zickemlraht. 



Für die Funkenstrecke 1 'i = K • jp 



v,\ 



b! 



V 



b. 



Hieraus 



v;b 2 



Dies gilt streng genommen nur für den Fall, dass die Ent- 

 ladungszahl pro Sekunde in beiden Fällen die gleiche ist, in unserm 

 Falle etwa, wenn beide Male bei Schliessung und Öffnung des 

 Primärstromes am Induktor je eine Entladung über geht. 



Komplizierter liegen die Verhältnisse im Falle von Partialent- 

 ladungen. Hier handelt es sich um einen zusammengesetzten Schwin- 

 gungsvorgang, der sich am leichtesten aus Fig. 7 verstehen lässt. 



Jeder Öffnung bezw. Schliessung des Primärkreises entspricht 

 eine bestimmte Zahl von Partialentladungen, Funken, die in grösserer 



Spannung 



~~~--__ Abfall der Anfangs Spannungen 



P&rti'&lentladungen . 



Fis. 7. 



oder geringerer Anzahl in regelmässigen oder unregelmässigen Ab- 

 ständen als Nachzügler der Hauptentladung auftreten. Rohmann 20 ) 

 hat in einer Untersuchung auf die Wichtigkeit der Partialfunken für 

 die Stosserregung hingewiesen, seine Ergebnisse sollen hier erweitert 

 werden. Aus der Pohmann'schen Arbeit ergibt sich, dass, wenn der 

 Entladungsvorgang sich derart abspielt, dass die Partialfunken wenig 

 Metalldampf führen (also, wie man sich in der radiotelegraphischen 

 Praxis auszudrücken pflegt, ,, mager" sind), eine Begünstigung der 

 Stosswirkung auftreten muss. Die Löschwirkung ist dann eben 

 grösser. 



Gute Stosserregung ist somit in allen den Fällen zu erwarten, bei 

 denen feine Partialfunken zu beobachten sind. Von ihrer Zahl aber 

 hängt es ab, ob dabei der Stromeffekt ein hoher oder niedriger ist. 

 Schliesslich wird Regelmässigkeit im Auftreten der Partialent- 

 ladungen eine wichtige Bedingung für die Konstanz der Stosswirkung 

 sein. Dieser letztere Umstand macht die Messungen gerade besonders 



2°) Rohmann. Phys. Ztschr. 12, p. 649 (1911). 



