Stosserresrende Partialfunken bei verschiedenen Funkenstrecken. 



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offenbar ausgleichend, sodass das Verhältnis der Stromeffekte in der 

 Hauptsache durch das reciproke Verhältnis der Dekremente be- 

 dingt ist. 



Tabelle II. 





zu Cu zu AI 



zu Fe 



zu Zn 









Magnesium 



0,837 1,364 

 0,936 1,447 



1,292 

 1,285 



1,406 

 1,332 



b '/b* 







Kupfer 





1,629 

 1,545 



1,544 

 1,373 



1,681 

 1,422 



b, /t, 3 







Aluminium 







0,948 

 889 



1,032 



0,920 



h j ^ 



b '/b 3 







Eisen 









1,039 

 1,036 



b, /b2 





Berücksichtigt man die Unsicherheiten, die infolge der schwan- 

 kenden Partialf unkenzahlen und der oben erwähnten Zweifel an der 

 Zulässigkeit der Bjerknesschen Methode für die Dekrementbestim- 

 mung in den Zahlenangaben unvermeidlich waren, so ist die Über- 

 einstimmung eine verhältnismässig gute zu nennen. 



Nicht so gut stimmen die Zahlen, die auf dieselbe Weise für die 

 Funken in Sauerstoff erhalten wurden. Es wird dieser Umstand 

 darin seinen Grund haben, dass die starke Oxydation der Kugel- 

 elektroden die Unsicherheit der Messungsergebnisse erhöht, weshalb 

 keine weitern Schlüsse gezogen werden sollen. 



Interessant sind jedoch die Verhältnisse bei Wasserstoff. In einer 

 oben erwähnten Arbeit beschreibt Glatzel eigenartige Versuche am 

 Wechselstromlichtbogen in Wasserstoff. Er verwendet dort draht- 

 förmige Elektroden aus verschiedenen Metallen und beobachtet beim 

 Anlegen eines Schwingungskreises an die Entladestreckc Glimmlicht- 

 '•rscljciiiiuigen, die von Oleiü'unken Länge der Elektroden begleite! 

 sind. Besonders hebt er hervor, dass bei Aluminium und Magnesium 

 diese Gleitfunken ausbleiben, während sie bei allen sonst von ihm 

 Untersuchten Metallen entstehen. Bei Aluminium und Magnesium 



