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kennen, für die primäre Funkenstrecke durch unmittel- 

 bare Yersuche ebensowenig das Hin- und Hergehen der 

 Elektricität, entsprechend den Ausschlägen nach entgegen- 

 gesetzten Seiten, als die Gleichheit der Zeitintervalle 

 nachgewiesen ist, beides Yoraussetzungen, die man ge- 

 wöhnlich bei Schallschwingungen und Lichtschwingungen 

 als selbstverständlich anzusehen pflegt. 



Die Zerlegung des Funkens in Partialentladungen 

 spielt, wie w4r vermuten, eine Hauptrolle bei den Er- 

 scheinungen der sogenannten Resonanz; da wir diesen 

 wichtigen Punkt erst noch näher zu untersuchen beab- 

 sichtigen, treten wir darauf einstweilen nicht näher ein. 



Elektrische Vorgänge im sekundären Leiter. 



Betrachten wir nun die Inductionswirkung, welche 

 eine einseitige Funkenentladung im primären Leiter nach 

 den allgemein anerkannten Gesetzen der Induction hervor- 

 bringen muss. Wir sehen dabei der Einfachheit wegen 

 vorläufig von der besprochenen Zerlegung des Funkens 

 in Partialentladungen ab und nehmen ein einmaliges 

 Ueberspringen der Elektricität an. Die Intensität J 

 dieser Funkenströmung wird innerhalb einer ausser- 

 ordentlich kurzen Zeit zu einem Maximum anwachsen 

 und gleich darauf wieder auf Null zurücksinken; dJjdt 

 bekommt also einen sehr grossen "Wert und wird deshalb 

 auch in einem sekundären Leiter eine verhältnissmässig 

 grosse elektromotorische Kraft e hervorrufen ; dem Wachs- 

 tum der Intensität J, das heisst dem Entstehen des 

 Funkens, entspricht eine elektromotorische Kraft -\- e, 

 welche einen entgegengesetzt gerichteten Strom zu er- 

 zeugen sucht, der Abnahme der Intensität J", das heisst 

 dem Yergehen des Funkens, entspricht eine elektro- 

 motorische Kraft — e, welche einen gleichgerichteten 

 Strom zu erzeugen sucht. 



