118 BACKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



i rörelse ^), och i följe häraf ryckas de loss från sitt samman- 

 hang, från sin inbördes kontakt i de respektive ytlagren, så att 

 de, i större eller mindre grad, förhålla sig på samma vis som 

 de fria inre partiklarne inom kropparne. Genom de mellanrum, 

 de nu lemna öppna mellan sig, skall åtskilligt af de inre vågorna 

 gå oförändradt fram. Men, för det andra, på grund af den 

 olika hastighet, kropparnes partiklar få af vågorna, eftersom 

 den ena kroppens partiklar äro olika den andras, bör, enligt 

 föreg. n:o, uppkomma en bestämd, olika, af kropparnes natur 

 beroende fördelning af förtunnade och förtätade vågor inom 

 ^, ^'. — Häremot synes mig svara det förhållande, att olika 

 kroppar ensamt genom beröring med hvarandra bli elektriska. 



35. Af det nu nämda följer ock hvarför, när man medelst 

 en trådformig kropp förbinder med hvarandra två sådana kroppar 

 som ^, , JS., i n:o 29, af hvilka den första genomgås af förtunnade, 

 den andra af förtätade vågor, — förtunnade och förtätade vågor 

 framgå genom tråden, särskildt förtunnade i riktning från .5", 

 till Xy. Vi antaga, att genom något ett arrangement vågrörelsen 

 inom JS'j, —2 och tråden en längre tid bevaras lika. Då kommer 

 inom tråden en sådan vågrörelse till stånd som i n:o 31 antogs 

 finnas hos L. Tråden kallar jag numera för L. Hvad för rö- 

 relse, tyngdpunkterna för L:s partiklar få af vågorna, skall jag 

 här söka bestämma. 



Emedan hvarje en i L genom dess kontaktsställe med ^^ 

 inträdande förtunnad våg hindras af L:s väggar, af dess ytlager, 

 att utbreda sig i rummet, kommer den att framgå genom L, 

 tillnärmelsevis, som en plan våg. Om dess förtätning är kon- 

 stant (negativ), — och så antaga vi vara fallet, — så med- 

 delar den ingen rörelse åt tyngdpunkten för den partikel S, som 



') En våg inom ^] som träffar 2!:s partiklar vid kontaktsstäliet, medan dessa 

 ännu bilda ett sammanhängande ytlager, gifver dem en volumoscillatiou, 

 hvaraf återigen vågor uppstå, som meddela S':s partiklar vid samma kon- 

 talvtsställe två, den förra motsatta, volumoscillationer, som försiggå till- 

 samman under lika tid som hvar en af de först nämda partiklariies enklare. 

 Till följe häraf räka S':s nämda partiklar under nämda tid i rörelse fram 

 och tillbaka, svängningsrörelse. 



