ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1887, N:0 3. 123 



Till följe häraf kan det hända, att under tiden 6 för en volura- 

 variation af S^ denna partikel träffas äfven en andra gång af 

 vågor från nya hastiga volumändringar af den nyss betraktade 

 delen af Z:s ytlager. Men, när så ej sker, får man den rörelse- 

 mängd, som Äo erhåller under hela tiden e från den nämda delen 

 af L, — hvilken vi beteckna som ett element af Z, — genom 

 differentiation af F + F' : 



rn m - cos ^^^''i 1 + - cos HR.^ 

 ^21 1 — 1 cos2 hR,, 1 + - cos H'R.. 



I så fall blir följaktligen S^ under tiden ß utsatt för en kraft 

 från det nämda elementet af L med 



dW dW dW 



dx^ ' dy^ ' dz^ 



till komponenter, i fall 



„, o m,m^ h cos hR^J^ H ^^„ H' ^7/ n \ 

 W = Stvqq ^— ^ ^ 1 H cos HR^i cos H R^^ 



tredje och högre potenser af — , — , — försummade. 



a a a 



När H, FT äro synnerligen små i förhållande till a, blir det 

 endast från ett jemförelsevis obetydligt antal partiklar inom L 

 som en andra passage öfver »S2 under tiden 6 af en andra våg 

 från den hastigare volumändringen kan ifrågakomma. Derför 

 skrifva vi 



dW dW dW 

 dxc, ' dy^ ' dz^ 



som komponenter af den kraft, hvilken hela den slutna ledaren 

 L utöfvar pä S^, då 



W — SjTQf^ —^ \ -p— cos hR.,A I A — cos HR^y cos R'R^^ I , 



d. v. s. 



ds 



W=4\/27tQ„-^ (Hcos HR - H' cos H'R) cos Rds~, 



