ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKA]) FÖRIIAN OLINOAR 188 7, N:0 6. 35.'i 



våg inom den andra gasen, den med tätheten q. Om så det i 

 n:o 30 betraktade fallet föreligger, ocli vi särskildt antaga, att 

 alla partiklarne i ett ytelement af — ,^, ett livartill den i n:o 'M) 

 anstälda räkningen hänför sig, gifva, — såsom möjligt är för a':s 

 storleks skull, — upphof till vågor inom gasen med tätheten q', 

 hvilka passera S^ just medan denna utför sin hastigare volum- 



ändring, så finna vi den af — ^'(,-y- kommande, mest betydande, 



termen i uttrycket för S^:s under tiden ß af ytelementet vunna 

 rörelsemängd vara denna: 



^ , 



livilken term är af samma ordning som 



■^12 «V?o 



Ifrågavarande rörelsemängd, hvilken är ojemförligt större än 

 ■den, som /Sj skulle erhålla under en tid ö, när inga vågkoinci- 

 denser förekomma, blir således försvinnande liten i förhållande 

 till den, som S^ får af samma ytelement under samma tid ß på 



dcf> 

 relsemängd lika med 



grund af termen — q^-^ , ty enligt n:o 30 är denna senare rö- 



, o 



K2 ^'V?o 



1 2 1^^^ 



Följaktligen har närvaron af gasen med tätheten q' prop. mot 

 ,(>^ nu intet märkbart inflytande. 



Det samma blir förhållandet om i stället för denna senare 

 gas kommer en osammantryckbar vätska med en täthet prop. 



') Det ytelement af S.^, som betraktats, är naturligtvis ingalunda godtyckligt 

 bildadt. Det kan äter vara ett rektangulärt stycke, bestående af 1 : V^g 

 rader af 1 : V(>o partiklar »Sj i hvarje rad. Vågorna i gasen med tätheten (> 

 från en och samma rads partiklar skola komma till ä, successive under en 

 tid = (>ri:a, sä att första vägen frän ytelementet kommer vid början, sista 

 vägen före slutet af tidsförloppet 6* = V('f, : a. 



