ÖFVERSIGT AF K. VETENÖK.-AKAD. FÖ1UIANDEIN(;AR 188 7, >J:0 6. 355 



w, = a!5,:s massa x \ -c — y- , 



10.^ = ,bo:s massa x 1/ ^ — ;- , 

 V 27rpo 



ta vi attraktion på Sj efter Newtons gravitationslag. 



39. Vi förutsatte alla AS2 ändligt aflägsna från Sj. I annat 

 fall, om en ä> låge oändligt nära till aSj , kunde de tryckkrafter, 

 som härröra af denna S^is tyngdpunktshastighet, behöfva be- 

 aktas. I sjelfva verket, af S.y& hastighet, som vi vilja kalla 

 för H', bero följande tryck-komponenter för <S, , — komponenter 

 utåt koordinataxlarne, tre mot hvarandra vinkelräta, i rummet 

 fasta axlar: 



dP^ dP d£ 

 ^.^V %,' dz,' 



hvarest x^, y^, z^ äro koordinater för aSjIS centrum och 



(Lunds univ. årsskr. 1. c.) Till den förut nämda kraften, hvil- 

 ken går utåt punkternas sammanbindningslinie, har man alltså 

 att foga denna andra kraft. Men endast när jRj, är oändligt 

 litet, blir densamma jemförlig med den förra ^). 



40, Vi bortsågo emellertid då senast från möjligheten: H' 

 oändligt stort. Men för partiklarne S^ i L i n:o 31, 32, 35, 36 

 är maximi-värdet för H' oändligt. Oafsedt att, såsom mig synes 

 framgå af Lunds univ. årsskr. o. c. afh. formlerna å s. 35, en 

 sådan term som P ej inkommer till uttrycket för Q." i n:o 32, 

 kan det dock vara af intresse att efterse, af hvad storleksord- 

 ning den kraft blir, som skulle uppkomma af ett dylikt P. Vi 

 hafva här förut, i noten till n:o 36, nämnt m^ , m^ vara af 

 samma ordning som y\'.QQt »% : ^o- I öfverensstämmelse härmed 



') Denna nya kraft skulle förebygga hastiga sammanstötningar mellan S^ och 

 ^2, när dessa röra sig fritt. 



