356 BACKLUND, OM VAGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



och med utvecklingarna i n:o 35 få vi räkna S^:s niaximihastig- 

 liet under tiden £ prop. inot a, alltså betrakta h, Il i n:o 32 

 såsom ändliga qvantiteter. Funnes nu P: 



3 : 



T T 



12 



P^jTQ^^ H-2(i — 3 cos2 E,M), 



^12 



och vore B^^ ändligt, så skulle beloppet af den rörelsemängd, 

 som partikeln /S^ skulle få af P, medan en våg från SyS hasti- 

 gare volumändring passerar öfver den, blifva af samma ordning 

 som derivatorna i afseende på a^, 3/0, z.^ af 



a 



■å. ä. en qvantitet af ordningen m^jj^o^gV^o- Medelvärdet under 

 tiden ß för den kraft, som skulle uppkomma af P, blefve således 

 af samma ordning som ^n^m^Q^Voo'» ^^^'för försvinnande litet i 

 förhållande till värdet för den af (det i n:o 32 framstälda) H" 

 härrörande kraften, som är af samma ordning som m^ni^Q^y 



41. Då i det föregående alla beräkningar af eJTekten på 

 partiklarne »S af trycket inom den yttre gasen blifvit utförda 

 såsom om denna på alla sidor omgåfve dessa partiklar, äfven då 

 när de äro ytpartiklar, är skälet härtill att söka i följande för- 

 hållanden. 



Hvarje partikel på Ji'j:s yta antogs i n:o 28 vara i kontakt 

 med de bredvidliggande ytpartiklarne af samma kropp. Kontakt 

 må ha uppstått af följande anledning. Vi 'anse, att det krop- 

 parne omgifvande mediet är sammansatt af en osammantryckbar 

 vätska med en täthet q'q prop. mot q"^ och den förut betraktade 

 enkla gasen med tätheten q — ^„(l + ff), samt vidare, att alla 

 partiklar samtidigt utföra likartade volumosciliationer med pe- 

 rioden 2^Q : a. Då komma partiklarne, enligt n:o 38, att attra- 

 hera hvarandra. För ett aggregat af 1 : ^^ partiklar, som en gång 

 upptagit ett ändligt rum, må följaktligen väl hända, att det med 

 tiden kan ändra sin yttre form, men afståndet mellan två 



