550 BÄCKLUND, VAGRÖKELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



nade vågor, och att dessa följa hvarandra efter lika tidsförlopp 

 prop. mot 6. Dessa vågor antagas hindras af en periodvis åter- 

 kommande kontakt mellan ytpartiklarne att utbreda sig i rum- 

 met. Deras bredd sättes som förut prop. mot q^Qq . Kontakten 

 skall vara endast en tid q^^'qq'-ci åt gången^). De sammansatta 

 vågor, som Z,:s inre partiklar utsända vid sina volumvariationer, 

 kunna då ej, eftersom deras bredd är prop. mot (>„, qvarhållas 

 inom L af dess ytlager. Om nu inga andra enkla vågor, än de 

 redan antagna förtunnade, finnas inom 7>, så kommer en parti- 

 kel S^ derinom, att under tiden é, medan den hastigt utvidgar 

 sig, hastigt förflytta sig i riktning motsatt mot de enkla vågor- 

 nas framskridningsriktning, men sedan långsammare och mera 

 likformigt fortsätta samma rörelse till dess den på nytt träffas 

 af en enkel våg. Betraktom nämligen partiklarne i två tvär- 

 snitt pä ömse sidor om aSj, på afstånd derifrån prop. mot q^. 

 Det ena tvärsnittets partiklar må heta a, h, 6-, . . . ; det andras 

 «', h', c',...', och de förstnämnda tillhöra det tvärsnitt, som den 

 enkla vågen passerar före S^ . Är nu a en partikel, från hvil- 

 ken en sammansatt våg kommer till aSj i omedelbart följe med 

 den förtunnade vågen, så erhåller aS, deraf en attraktion åt a till. 

 Bland partiklarne a', h\ c', . . . må c' vara en, från hvilken en 

 sammansatt våg kommer till S^ först en tid prop. mot ß efter 

 det den bildades, och just när S^ träffas af en ny enkel våg. 

 Häraf en (mindre) attraktion åt c till-). Repulsionerna från 

 h, c, . . . upphäfvas, redan efter tider prop. mot f, af repulsio- 

 nerna från a', h', . . . Tvärsnitt på längre afstånd från S^ upp- 

 häfva emellertid ej lika hastigt hvarandras repulsioner på samma 

 aS] ; derför kan ej denna partikel efter sin utvidgning behålla 

 den hastighet, som den erhöll ensamt af attraktionerna åt a till. 

 Vi räkna i det följande såsom om translationsrörelsen efter 

 utvidgningen vore likformig. Den rörelsens hastighet kalla vi 

 för h och anse, att mellan det konstanta h efter Sfs utvidgning 



') För denna korta tids slcull kan volumutvidgniugen af eu partikel ej, 8å8om 

 i n:o 35, ustadkonuna motsvarande volumsanimandragning för en närliggande. 

 *) Obs. mindre attraktion, ty S,c' "^ S.a. 



