ÖFVERSIGT AF K. VKTRNSK.-AKAD. FÖRHANDLINUAK 1 887, N:0 9. !)[)'^ 



vigtslägeu, sä är detta tillåtet derför, att genom hastighets- 

 funktionen i dess helhet, hänförande sig till samtliga partiklarne 

 S i 7>^, L\, i^' ^^2-> blifva gränsvilkoren vid S uppfylda, 

 — fastän vi taga S^:s läge vid t^^ (n:o 32) till centrum för r. 

 Det följande M^^ är nämligen afståndet frän S^'.s position vid den 

 tid, då en våg från S^ kommer till den, till denna aSj:s position 

 vid den tid i„, då vågen utsändes derifrån. 



Enligt relationen (a) hafva vi att i stället för «, — £n:s värde 

 å sid. 350 använda det följande: 



€ + x — cos hR<f,ß 



a •" 



1 4- - COS h itji 



och finna derfÖr den rörelsemängd, som -S^ erhåller under tiden 

 ß (som är tiden för en fullständig volumvariation) af «S^ och S\ 

 tillsamman, bestämd genom: 



,,, dQ' dQ' d9J 



(b) -y-*, -T^*, -7-* 

 dx^ dy^ dz^ 



som komponenter, när, med försummande af tredje potenserna 



af h : a, h' : a: 



(c) f/^ = — 8nQ^ y — -- - cos /t/?2i (1 ^0^ h'R^^)6 . 



Genom att dividera uttrycken (b) med ö fås komponenterna till 

 (medelvärdet för) den kraft, som 5^ och S\ tillsamman iitöfva 

 på S^ . Den beror väsendtligen af A':s riktning. Den är att 

 fatta som den ki'aft, som frän /S^ och S\ uppstår, när S^ för- 

 flyttas och dess h' samtidigt på gifvet sätt ändrar sin riktning 

 i rummet. Först när vi känna huru detta senare sker, kunna 

 vi utföra de tecknade differentiationerna, för så vidt de beträffa 

 vinkeln /t'i?oi • Se vidare n:o 46. I samma mening blifva kom- 

 ponenterna af den kraft, som S^ och S\ utöfva på S\, dessa: 



dn" dQ" dii" 



hvarest 



dx^ «//2 d^-i 



ß"^ = + 8;7(jf,;t p - — cos Ai?._^j(l + cos/t'i^2i)- 



