554 BÄCKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



45. Antag att L^, samma rörformiga kropp som L i n:o 

 43, genomfares, förutom af de i nämda n:o betraktade förtunnade 

 vågorna, af förtätade vågor, som framgå i motsatt riktning mot 

 de förra. Båda slagen vågor skola ha numeriskt samma förtät- 

 ning och följa på hvarandra efter lika tidsförlopp prop. mot B. 

 Hvarje partikel, S^, inom L, kommer då att skiftesvis utvidga 

 och sammandraga sig, äfvensom att röra sig än i den ena, än i 

 den andra af L^-.s, längdriktningar. »S,:s rörelse under tiden för 

 en dess fullständiga volumvariation fram och tillbaka är nämli- 

 gen sammansatt af två, hvarandra motsatta rörelser af det i 

 n:o 43 skildrade slaget. 



Är Z, af samma beskaffenhet som L^ och blir det fråga 

 om att beräkna Ly.s, verkan på X-j, så är först följande att 

 märka. Om S.^ är en partikel i L^, hvilkens båda hastigare, 

 närmast på hvarandra följande volumvariationer uppstå efter en 

 tidsskilnad 6 lika med hälften af perioden för en S.^.s, fullstän- 

 diga volumvariation fram och tillbaka, och om Sy, S\ äro två 

 hvarandra oändligt närbelägna partiklar i L^ , hvardera af den 

 för *S._, nu antagna beskaffenheten, men (samtidigt) stadda i mot- 

 satta volumvariationer, samt två vågor från två, till tecknet 

 motsatta, volumvariationer af dessa partiklar komma till S^ vid 

 precis samma tidpunkt, så erhåller denna S^ af 6\ och «S'j 

 tillsamman, under det tidsförlopp ö, som innehåller nämnda tid- 

 punkt och som börjat vid en hastig utvidgning af S., , en rörelse- 

 mängd med just (b), (c) till komponenter. 



Nu är väl sant, att icke alla partiklar i Z-o äro af samma 

 karakter som <S._,. Ej heller kan man uppdela L^ uteslutande 

 i partikelpar, som stå till en gifven S^ i sådant förhållande som 

 Sy , *S'j nyss. Men gäller det att nämna en rörelse, som kan 

 tjena som medelvärde för Z^is och L^s partiklars rörelse, en 

 rörelse, från hvilken somliga partiklars lika mycket afviker åt 

 det ena som lika många andras åt det andra hållet, så blir det 

 den här för S.^ antagna rörelsen. Likaså, när det gäller Xj:s 

 verkan på Zo, bör till hvarje partikel S-^, som sänder en sam- 

 mansatt våg öfver *S._,, tänkas en oändligt närbelägen S\, som 



