ÖFVERSIOT Al' K. VKTKNSK.-AIvAl). I'ÖUH ANDLINOAR 1887, N:0 0. 555 



sänder en motsatt, sammansatt, våg öfver samma *S.^, och vidare 

 kan, af symraetriskäl, ingen bestämd tidsskilnad för dylika vågors 

 ankomst till aS., tixeras. DerfÖr blir den kraft, som X, utofvar 

 på en partikel S.^ (med medelrörelse) i L.,, under tiden 6 från. 

 partikelns hastiga utvidgnings till dess hastiga sammandragnings 

 början, i medeltal en kraft med komponenterna: 



dW dW dW 



(d) "7 * , -: * , -7—* , 



■^ «A*., dy., dz., 



hvarest 



^\ = - Koo-^^'^4^*^^^ /./?,,(l-^cos Ä'i?,,) , 



med försummande af tredje potenserna af h : a, h': a. Summe- 

 ringstecknet beträffar L^s samtliga *Sj (eller ock aS',). Resul- 

 taten af differentiationern a bero af hvad förhållande /i':s riktning 

 har till S.yS läge i rummet. 

 46. Skrifva vi 



V2TPnxm, - = ids , 



och förstå med ds ett bågelement af L^:s längdaxel, förbindande 

 två på hvarandra följande S^ och räknadt positivt i den riktning, 

 hvari de förtätade vågorna framgå, så blir 



W' = 4\^2nOn'<m.^- i I cos Rh' cos Kds-p: ^ 



när integrationen utföres öfver L^s längdaxel i den nämnda 

 riktningen. 



Häraf följer, att, ora L^ förflyttas och deformeras oändligt 

 litet, utan att storleken af m^ och h' ändras, och dervid partik- 

 larne S.^ och S\, — oändligt nära hvarandra, men i motsatta 

 volumvariationer, — beskrifva vägstycken (dx^, ^y^i ^'^2)1 {.^^'i- 

 öy\, ()Vo), så komma de krafter, med hvilka Xj verkar på L^, 

 att uträtta arbetet 



Z 



dW ^ dW 



dx., dx ., 



r-- ö.x^ + . . . + -7-7-* ö^'i + • • • h 



