556 BACKLUND, VÅGRÖRELSFA' I ETT GASARTAÜT MEDIUM. 



kortare 



dw:, 



lika med ändringen, under förflyttningen i fråga, af Wl = ^W'^, 

 denna summa bildad af samtliga mot de särskilda partiklarne 

 aSj och S\ i L.y svarande W'^. 

 I det vi sätta 



V27rpn'<^«'> — ~ i'ds', 

 ^ "a 



cell med ds' första ett bågelement af L,,:& längdaxel mellan två 

 på hvarandra följande (till volumvariationerna lika) S», detta 

 element räknadt positivt i den riktning, hvari de förtätade vå- 

 gorna framgå, erhålla vi: 



W' — 8ii' I I cos Rd.f cos Rds' 



ii' I I cos A'(/*- 



Ji 

 Denna funktion kan äfven, pä grund af formeln: 



R-r—ri = *^os Rds cos Rds — cos (ds ds'), 

 dsds ' 



skrifvas under F. E. Neumanns form: 



„..,,, , , ,,dsds 



' I I cos {ds ds') — jj^ 



för två slutna elektriska strömmars potential i afseende på hvar- 

 andra. 



Derför kunna vi tyda hvad här senast nämnts om kraft- 

 arbetet på Tv., sålunda: Xj och />._, cerka så på hvarandra som 

 om de genomßötes af två, konstanta elektriska strömmar med 

 intensiteterna i, i', båda framgående i de förtätade vågornas 

 framskridningsriktning^). — På samma vis komma ock.så ring- 

 paren (L^L'^) och (LIL'.^) i n:o 44 att förhålla sig till hvarandra. 



') Den sats, som iniiehålles i sista noten till n:o 41, är ett korollarium af 

 ofvanstående. Med n:o 41 hai- den egentligen intet samband, ty vågornas 

 banor omkring cylinderaxeln kunna ej jemföras med de i nämnda n:o be- 

 traktade trådformiga L. Hvar och en af dessa L förutsätter nämligen två 

 kroppar S^ och -2"^, gom ut.skicka de enkla vågorna; äfven förutsattes, att 

 kontakten mellan ytpartiklarne hindrar de sammansatta vågorna från ^^ 

 och -Sj att bryta genom L:s väggar. .Jfr. inledningen till föreliggande upp- 

 sats. Obs. ock den här i slutet gifnu rättelsen till n:o 32. 

 >c är ansedt vara ileUamma för alla Iroppar. 



