I 



OFVERSIGT Al' K. VETKNSK.-AKAD. lÖRHANULINGAR 1887, N:0 f). 557 



47. Vid Z/.,:s förflyttning uppstå äfven andra krafter från 

 Z, , såsom framgår af den följande behandlingen af frågan om 

 L :s verkan på />.,, när båda dessa kroppar liafva translations- 

 rörelser med konstanta hastigbeter //, //'. Vi begagna oss af 

 samma uttryck för hastigbetsfunktionen som i n:o 36, med den 

 enda skilnaden, att, när li icke är noll (såsom i n:o 36 var fal- 

 let), skrifves för j^u^: 



iru 



M = -7- 



1 cos II r 



a 



Såsom centra för r, r' fungera S^:&, S^:s lägen vid tiden t. 

 Skälet härtill hemta vi af n:o 21. Der är visadt, att så skall 

 det vara, om H och H' äro konstanta och gå utåt samman- 

 bindningslinien B.,^. Men när H och H' hafva någon annan 

 riktning, är följande att märka. Hastighetsfunktionens stränga 

 uttryck vid tiden t måste lemna punkterna S, der dessa finnas 

 vid t, såsom oändlighetspunkter. Således måste dessa punkters 

 lägen vid t på visst sätt uppträda som vågcentra, och, när H, 

 H' äro konstanta, blir det då i full enlighet med n:o 21 som vi 

 sätta för hastighetsfunktionen det i n:o 36 angifna uttrycket, 

 såsom satisfierande alla dithörande vilkor. 



Vi få på detta vis L^s verkan på en partikel .82 i L^, 

 under tiden från denna partikels hastigare volumutvidgnings till 

 dess hastigare volumsammandragnings början, uttryckt genom en 

 kraft af formeln (d), när W'^ term för term multipliceras med 



I H — COS HM 



21 



I -\ COS HR^i 



Komponenterna af kraften i fråga blifva således 



dW dW dW 



ax^ dl/o äz^ 



1^^ ^ — 4^2^?^ mr,i I ( — COS HR cos H'E — ^ cos h'R] cos Rds-j^ 



dW d\V dW 



hvarest 



