558 BÄCKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



Den kraft, som L^ utötVar på 5'o under samma tid, tiden från 

 S'^.s, hastigare volumsammandragnings till dess hastigare volum- 

 utvidgnings början, får 



(f) 7; 



d W 

 ,-7—*, 



«^2 



dW 

 dz^ 



till komponenter, när 







W'^ — 4- 4V27TOo>fWoi 1 1 — cos HR cos H'R ^ cos h'R cos R'f^^ 



Här har A' ständigt samma riktning i rummet. 



När /t'=0, kommer kraften (f) att blifva till storlek lika 

 med, men till riktning motsatt mot kraften (e). Partiklarne S^, 

 S'2 måste således råka i motsatta rörelser utåt L^s längdaxel. 

 Man finner äfven, liksom i n:o 36, att ett ensamt partikelpar 

 (<Sj Ä'j) af ij, medan två vågor från partikelparet, vågorna till 

 tecknet hvarandra motsatta, passera öfver S.^, får anses meddela 

 denna S^ en hastig rörelse, hvilken dock redan vid passagetidens 

 slut är delvis upphäfd, så att efteråt S^ rör sig långsammare 

 och ändock åt samma håll som förr. Alltså, partiklarne i L^ 

 erhålla af Ly en rörelse, sammansatt af flera af samma karak- 

 ter som den som antogs i n:o 45 finnas för S.,. Men rörelsen i 

 n:o 45 erbjöd en viss likhet med den elektriska strömningen. 

 Nyss förda utveckling har ock en slående likhet med en passage 

 i theorien för en elektrisk strömnings induktion i en sluten le- 

 dare (io) genom en annan elektrisk ström, hvilkens bana (Xj) 

 är i rörelse. 



En strömning af samma karakter som strömningen i L<,, 

 fast med annan riktning, erhöll L' i n:o 36 genom den derstades 

 betraktade L. Denna senares partiklar antogos besitta den i 

 n:o 35 angifna rörelsen; den här ofvan betraktade L^.s partiklar 

 åter rörelsen i n:o 45. 



48. Innan jag slutar denna uppsats, bör jag närmare för- 

 klara min mening med det i n:o 42 fälda yttrandet, att man för 

 beräkning af ett partikelaggregats verkan på en partikel Sj må 

 sammanfatta partiklarne i ytelementer af den i noten till n:o 37 



