106 BÄCKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



af samma partiklar afficieras nämligen direkt af de sist nämnda 

 vågorna innanför Ji^s ytlager, sä att deras volumer förändras, 

 och deraf blir de andras volumförändring en nödvändig följd. 

 Ty när t. ex. en förtätad våg träffar en dylik yttre partikel, 

 uppstår i partikelns ytlager en förtätning, som går inåt och 

 delvis meddelar sig åt partikelns gas samt derigenom åstadkom- 

 mer en sammandragning af partikeln, delvis går såsom förtun- 

 ning tillbaka igen (n:o 26) och som sådan öfver till ytlagren 

 för de partiklar innanför, som hafva kontakt med den betrak- 

 tade yttre. Nämnda partiklar innanför erhålla på detta vis en 

 utvidgning. Häraf är klart, att de partiklar, som bilda 2^:8 

 mera 'fasta inre, bekomma volumvariationer, så att derigenom, 

 genom ledning på det beskrifna sättet, vågrörelsen går från den 

 ena partikeln öfver till den andra och ut till det jemförelsevis 

 öppna partiet närmare 2{:s »andra» yta. Det är endast genom 

 dylik ledning en vågrörelse fortplantas inom ett partikelaggregat, 

 när inga afbrott förefinnas i partiklarnes inbördes kontakt. 



52. De vågor, som i det i n:o 50 behandlade fallet uppstå 

 inom 2 X i följd af vågorna från 2 2 , ändras med tiden till dess 

 deras energi nått sitt maximum. Först då maximum uppnåtts 

 kan rörelsen blifva stationär, d. v. s. upprepas lika efter lika 

 tider ti. Hvad 2 Y då under en tid ti vinner i energi genom vågor 

 från J" 2 skall vara lika med hvad ^ under samma tid förlorar 

 till det yttre mediet. Men för att rörelsen verkligen skall blifva 

 stationär, måste de inre partiklar, som befinna sig i närheten af 

 kroppens yta, icke hafva någon translatorisk, med tiden växande 

 lägeförändring, på det nämligen de »första» och »andra» ytorna 

 må efter tider ti reproduceras lika; äfven måste det af ^is inre, 

 som upptages af de städse fria partiklarne, genomfaras lika 

 mycket af förtätade som af förtunnade vågor, och städse på 

 samma vis. 



2 X förhåller sig nu analogt med de fullkomliga elektriska 

 ledarne. Komponenterna af den kraft, som verkar på en par- 

 tikel S l i J"j, som har en hastig volumändring, åtföljd af en 

 långsam volumåtergång med den konstanta hastigheten — 4^«i 15 



