114 BÄCKLUND, VÅGRÖKELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



(n:o 5), en funktion af R — at. Nu se vi af noten å sid. 552 

 jemförd med uttrycket för W'^ sid. 555, att, då h' — ocli i ej är 

 konstant, gälla för komponenterna af den kraft, som partikel- 

 paret >S P S\ frambringar på »S 2 , följande uttryck: 



— 4V2/-?« ft >f in,-: — cos R.^.Js^z 4:\ , 2nn n ymJ- — I cos R^.ds^r— 1, 



w ~cLv 2 R 2X ' «<r 2 \ ■ R 2l f 



— 4ti2no n x w?-j- cos R.„ ds-j-. ^2nQ n x mj-r—i cos R.„ c/s-tj- 1 , 



A^fc, — di 71 , ds ..r= .di 7 ds \ 



— 4V27T() x m<2rjz~ cos R*\ds-r, 4V27t(> k»m-j — cos -^2i cis ~p~ • 



I fall det endast är fråga om effekten af en under oändligt 

 kort tid företagen ändring af det förut konstanta i, behöfver man 

 endast taga hänsyn till de första termerna i dessa tre uttryck, 

 ty, då till sist ändock resultanten af krafterna från hela X, , 

 d. ä. från samtliga S 1 ,S\, skall bildas, och L x är en sluten ring, 

 samt derför 



I cos Rds p = , 



så måste de krafter, som uttryckas genom de öfriga tre termerna, 



bortfalla i slutresultatet. 



Kraften med 



a.i-^. di ., , (/■< 



— 4\ 2na t) y. »i»—- cos //„.ds-^-, etc. 



till komponenter fäller utåt linien R l2 . Ty 

 di di .?■«, — - x. di 



cos R,^X 



d.r 2 dR 2l R 2l dR. n *■' 



och, enär i = F(R — at): 



di 1 di 



dR 2X a dt ' 



Vi få således A'-komponenten till kraften i fråga lika med: 



4\2np n ym 9 -r cos R^X cos R^ds-^r 

 " "a dt l - ±i 



eller, som kommer på ett ut: 



