312 BÄCKLUND, VAGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



Detta samma algebraiska uttryck lemnar emellertid kraften 

 äfven för det fall, att de hastigare volumändringarna äro volum- 

 minskningar, i stället för volumökningar, eller att den ena krop- 

 pens hastigare ändring utgör en förökning, den andras en för- 

 minskning af volumen. Vi hafva endast att räkna rn. positivt, 

 när den hastigare volumändringen är en tillökning, negativt, när 

 den är en minskning, och att tolka kraften mellan S x och &, 

 såsom attraktion, när värdet för det algebraiska uttrycket ofvan 

 blir positivt. 



Vid den hastigare volumändringen varierar m u antaga vi, 

 efter lagen: 



nij = m. — „m.ne sin nt, rt :n = q : a, B = \ q : a. 



Häraf ha vi gjort bruk i n:o 30 för beräkning af den kraft, med 

 h vilken S 2 verkar på S v när en våg från den första kroppen 

 träffar den andra under tiden medan denna är stadd i sin ha- 

 stigare volumändring. 



Värdet in. antages jemförligt med förhållandet mellan S^s 



volum och \'q, eller ock än större. 



IV. Hafva samtliga småkropparne de i första stycket af 

 föregående artikel anmärkta, samtidigt försiggående, volumoscil- 

 lationerna, så är möjligt, att flera, till och med oändligt många, 

 af dem, till följe af sina attraktioner inbördes, sammangå till en 

 i alla riktningar ändlig kropp. Och dervid måste åtminstone 

 partiklarne på kroppens yta verkligen beröra hvarandra, ehuru 

 i regeln styrkan af kontakten skall variera från och till under 

 tider, lika med volumernas oscillationsperioder. Men af särskilda 

 anledningar kan kontakten bringas att variera än mera och på 

 annat vis. Ett fall blott, då så sker, skall här anmärkas: det 

 fall nämligen då den nybildade kroppen, — 2 kallar jag den, — 

 genomfares af enbart förtunnade eller enbart förtätade vågor. 

 Hvarje gång en af dessa vågor kommer till ett ställe af 2:s yta, 

 måste, medan vågen reflekteras derifrån, kontakten mellan par- 

 tiklarne derstädes försvagas, ja, i allmänhet upphäfvas. Ty 



