ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1 888, N:0 8. 545 



Dieses Resultat steht in vollständiger Übereinstimmung mit 

 dem früher gefundenen, dass der Leitungswiderstand in allen 

 Richtungen in der Hauptsymmetrieebene eines Krystalles mit 

 Hauptaxe gleich ist. Darnach bin ich zu folgern berechtigt, 

 dass das elektrische Leitungsvermögen eine Eigenschaft der zweiten 

 Ordnung nach der SoHNCKE'.sc/ten Eintheilung der i^hysikalischen 

 Eigenschaften drr Krystalle ist. 



Zu dieser Gruppe, charakterisirt durch eine eigenthümliche 

 lockere Beziehung zur Krystallstruktur, indem auch krystallo- 

 graphisch ungleichwerthige Richtungen physikalisch gleich sein 

 können, gehört auch das Wärmeleitungsvermögen. Es schien mir 

 desshalb von Interesse, zu sehen, ob man berechtigt ist — wie 

 übrigens schon geschehen — die matematische Theorie der 

 Wärmeleitung in Krystallen ohne Weiteres auf die Elektricitäts- 

 leitung zu übertragen. — Für diesen Zweck studirte ich den 

 Widerstand in den Zwischenrichtungen. 



Wie bei der Wärmeleitung in Krystallen die Isothermflächen 

 dreiaxige Ellipsoide resp. Rotationsellipsoide oder Sphären sind, 

 so sind bei der Fortpflanzung der Elektricität von einem Punkt 

 innerhalb eines Krystalles die Äquipotentialflächen dreiaxige 

 Ellipsoide etc., deren Hauptäxen sich wie die Quadratwurzeln aus 

 den entsprechenden Hauptleitungsvermögen verhalten. Die Wider- 

 stände in beliebigen Richtungen werden desshalb den Quadraten 

 der entsprechenden Radien der Äquipotentialäche umgekehrt 

 proportional. — Da also — um den einfachsten Fall, näm- 

 lich den Durchschnitt eines Rotationsellipsoids mit einer die 

 Hauptaxe enthaltenden Ebene zu betrachten — die Radien r 

 der Äquipotentialfläche durch den Ausdruck 



dargestellt werden, wo W c und W a die Widerstände in den zwei 

 Axenrichtungen bezeichnen, e der Winkel mit der Hauptaxe und u 



