ÖKVIiKSKJT Al'' K. V lOTKNSK.-AK A I). KÖRIl A N I) l.lN(i A R 1 8 8-1, N:0 5. 7 



i allmäuliet. Dessa resultat afse närmast blott de hiiiilakrojipar, 

 hvilkas banexcentriciteter äro mycket suui, nämligen luifvud- 

 planeterna. 



Den fysiska beskaffenheten af ett system, der centralkraften 

 verkar i enlighet med den anförda formeln, är lätt att inse. 

 Inom en sfer, hvars radie må betecknas med R, tankes massan 

 Mc^H^ jemnt fördelad, och i samma sfers centrum tankes äter 

 massan ilij koncentrerad. Betecknas nu massenhetens inverkan 

 und/fer en tidsenhet och i afståndet 1 med k"^, så har man 



A = F-M^ ; B = F~M, , 



men härvid är dock förutsatt, att den rörliga punktens massa 



är försvinnande liten i förhällande till My eller M^R^ samt att 



alltid 



T < R, 



d. v. s. att den rörliga punkten alltid befinner sig inom sferen. 



Den första åtgärd, som måste vidtagas för att åvägabringa 

 frågans lösning, är att uppställa någon antaglig hypothes i af- 

 seende på ändringarna af M^ och M^R^. Vi beteckna 



My + M,i?3 = MR^ 



samt fastställa, i enlighet med Fayes förutsättning, att man 

 vid utvecklingsprocessens början har 



M.R^^MR^; ilfi =0, 

 samt vid dess slut 



My :=^ MR^; M._ = 0, 



dervid dock Ål icke nödvändigt behöfver hafva samma värde i 

 båda fallen, alldenstund tätheten inom sferen kan hafva ökats 

 genom utifrån tillkommen materie. 



Det antagande i afseende på tillväxten af 31^ under en 

 gifven tidsenhet, som ligger närmast, är att My ökas propor- 

 tionelt mot M,, d. ä. mot tätheten af det omgifvande mediet. 

 Beteckna vi derföre med h en konstant koefficient, så mot- 

 svaras denna hypothes af likheten 



