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Von dieser Erscheinung, dass bei geradlinigem Draht 

 die stärkste Magnetisierung nicht in unmittelbarer l^ähe 

 des Leiters stattfindet, sondern dass sie erst in einer 

 gewissen Entfernung auftritt; kann man sich durch 

 folgende Überlegung Rechenschaft geben. Wenn ein 

 Strom durch einen gerade ausgespannten Draht fliesst, 

 so haben die Kraftlinien die Form von concentrischen 

 Kreisen, deren Ebenen senkrecht zum Draht stehen und 

 deren Mittelpunkt im Draht selber liegen. 



2 In Figur 2 sei 



,,-- ' " --^^ ein solches System 



,-''' "X ^'01^ Kraftlinien 



^^'''" ^"'^-.^ \ dargestellt. Im 



/' _..-^,^ '^^ \ Mittelpunkt hat 



/ /' ^,__ \ \ \ man sich den ge- 



; / '■' / ,'"=l-^ \ \ \ ' rade ausgespannten 



\ \ \ \ \\^?'>'/ ; i ] ' Draht senkrecht 



\. \ '^-._"',,-' / / ; zur Zeichnungs- 



\ \ ^-.^ y / / ebene zu denken. 



\ ^-. .'' / Betrachten wir nun 



\. ^ '' ' 



'-~~~-^.--"'' / eine î^adel, welche 



*"-. ,''' in dieser Ebene 



""■- "•"'' liegt und den Draht 



^^' ^' rechtwinklig kreuzt, 



wie das bei den Versuchen; welche uns beschäftigen^ 

 der Fall ist. Nehmen wir an, dass die Nadel in Anbe- 

 tracht der Kleinheit ihrer Masse das Feld nicht wesent- 

 lich modificiert. Um die Wirkung in einem Punkt der Na- 

 del zu erhalten, haben wir die Kraft, deren Direction den 

 Kreis tangiert, der durch den betreffenden Punkt geht, 

 auf die Längsaxe der Nadel zu projicieren. Die Gesamt- 

 wirkung auf die Nadel setzt sich aus allen Componenten 

 zusammen, welche auf diese Weise ermittelt werden 

 können. Bei einer gegebenen Distanz der Nadel sind also 



