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Wert aus (4) einsetzen. Die Ausfülirung der Eechnung 



ergibt : 



/j — a p'^ 



ß^Si (a^+p^)-^ 



(6) 



Diese Bedingungsgleichimg für a ist vom 5*®^^ Grad^ 

 und hat jedenfalls eine reelle positive Wurzel, wenn 

 ^p > ß ist. Es ist somit gezeigt, dass in der That ein 

 Maximum eintreten kann, wenn die Xadel länger ist 

 als die Distanz^ bei welcher für das mittlere Element 

 die Sättigung eintritt. Ist die î^adel kürzer, so zeigt 

 eine einfache Betrachtung, dass sie vollständig gesättigt 

 wird, sobald sie ganz innerhalb des Kreises liegt, der 

 durch die Gleichung (4) dargestellt wird. 



Dieses zeigt zur Genüge, dass in der Magnetisierungs- 

 art mit dem geradlinigen Draht ein erschwerendes 

 Moment liegt. Es war daher angezeigt die Sache mit 

 der andern Art, also mit Hilfe einer Magnetisierungs- 

 spuhle zu verfolgen, weil es hier möglich wird, die zu 

 magnetisierenden jSTadeln oder Stäbe in ein homogenes 

 Feld zu bringen. 



Hier war es nun nicht schwer, anomale Magnetisie- 

 rungen zu erhalten, allein es war mir nicht möglich, so 

 scharf ausgesprochene Gesetzmässigkeiten wie sie Savary, 

 Hankel und von Liphart aufstellten, zu constatieren. 

 Es geschah meistens, dass Entladungen von ganz gleicher 

 Quantität (am balistischen Galvanometer gemessen), bei 

 ein und demselben Potential, auf Nadeln von genau 

 gleichen Dimensionen und demselben Härtegrad, sehr 

 verschiedene Wirkungen ausübten. Diese Verschiedenheit 

 betraf sowohl die Stärke der Magnetisierung als auch 

 den Sinn derselben, und viele Versuche, welche ich in 

 der Hoffnung anstellte, einige Regelmässigkeit in die 

 Erscheinung zu bringen, hatten leider nicht den ge- 



